Численные модели динамических процессов / ред. В. С. Мингалев ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, ВЦ. – Апатиты : [б. и.], 1984. – 104 с.

"ровыгрышем" энергии, потеряннойэлектрономпристолкновенииомолекулой, в счетчикичислаактоввзаимодействиязаносилсявклад,равныйвероятностиданно­ готипастолкновения. Среднеечислоактоввзаимодействияопределялосьделени­ емсодержимогосоответствующегосчетчиканаколичествопрослеженныхтраекто­ рийпервичногоэлектрона. Объемвыборкиприэтомнепревышал12000 историй. Вкачестведатчикаслучайныхчисел, равномернораспределенныхв (0.1), исполь­ зоваласьпроцедураR1TOF19 /9/. Предполагалось, чтоврамкахданноймоделиэлектронныйпучоктеряетсвою энергиютольковстолкновенияхсмолекуламипоглотителя. Электрон-электронные, электрон-ионныестолкновенияиколлективныепроцессывзаимодействияпучкас плазмойнеучитывались. Взадачах, решаемыхметодомпрямогостатистическогомоделирования, на­ дежностьполучаемыхрезультатоввзначительнойстепенизависитотточности определениявероятностикаждогоэлементарногоактарассеяния. Вданномслучае соответствующиевероятностистолкновенийопределяютсяинтегральнымисечениями рассеянияэлектроновмолекулойазота. Экспериментальныеитеоретическиедан­ ные, полученныекнастоящемувремени/10-17/, позволяютописатьпроцессрас­ сеянияэлектроновмолекулой n 2 , учитываявозбуждениеследующихсостояний: четырехколебательныхуровнейосновногосостояния N X 1 Е +g(V = 1,2,3,4)] ; десятитриплетныхсостоянийА 3 E +u, В^Пф, $ ди, В , 3 Е~и, С^Пи, Е 3 с +g, Аіи, а 3 Пи, D3 Г, +и инеотождествленногосостояния, обозначенного в/ 12 / какМ 1 ( 2 ); четырехсинглетныхсостоянийa ’* Е "и, а*Пз, соДи, а" 1 С +g; совокупностисостояний, основнойвкладвкоторуювносятоптическиразре­ шенныепереходымолекулын 2 иэосновноговв^Пи, сПи, сАи , в * Г, +и, С 1 Е+исостоянияидиссоциациямолекулы N 2 .Далееэтасовокупностьобозна­ чается0РП; совокупностисостоянийионизационногоконтинуума, рассматривающейсякак процессполнойионизации (ПИ). Интегральныесечениядлявсехтиповрассмотренныхсостоянийизвестны толькодляограниченногорядадискретныхзначенийэнергиивнезначительныхпо протяженностиэнергетическихинтервалах. Всилуэтогодлярешенияпоставленной задачивозникланеобходимостьваналитическомпредставлениизависимостиин­ тегральныхсеченийотэнергиивобластиотпорогавозбуждениядодесятков кэВ. Дляэтойцелибылииспользованыгладкиекривые, которыеобеспечилиплав­ нуюинтерполяциюсеченийвпромежуткахмеждуэкспериментальнымиданными, прав­ доподобноеповедениевобластипороговвозбужденияинеобходимуюасимптотув областибольшихэнергий. Интегральныесечениявсехвидовнеупругихвзаимодействийбылипредстав­ леныввиде: (I - |) ехр[Еар(1лЕ)р] , V/ < Е < EQ ^п(Е) = о > A ja .JBI илиСЕК, Е > Е0 , ( 2 ) где а - порогвозбужденияданногосостояния, эВ; Е- энергия, эВ; -щ(Е) - сечениенеупругогорассеяния, атомныеединицы. Рис.І демонстрируетэнергети­ ческуюзависимостьиспользуемыхвданнойработеинтегральныхсеченийнеупру­ гогорассеянияикачествоаппроксимацииэкспериментальныхданныханалитичес­ кимивыражениями (2). Штриховымкривымнарисункесоответствуютсечения, ис­ пользуемыевработах/ 1 , 2 /. 4f