Численные модели динамических процессов / ред. В. С. Мингалев ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, ВЦ. – Апатиты : [б. и.], 1984. – 104 с.

методпозволяетнаиболееадекватноимитироватьреальныйпроцессраспределения энергииэлектроновионизационногокаскадавпоглощающейсреде. Вероятностипереходачастицввозбужденноесостояниеипоявлениеэлект­ ронановогопоколенияопределялисьчерезсоответствующиеинтегральныесечения взаимодействия. о-тСз) V ю = fcjui + р <-> = т рт т '• (І) где«^(Е) и (Е) - интегральныесечениявозбуждения ,І-го состоянияиполной ионизациимолекулы н2. Вслучаепереходамолекулыввозбужденноесостояниесчиталось, что электронтеряетэнергию, равнуюпорогувозбуждениясоответствующегоуровня tfj (табл.І). Величинаэнергии, потеряннаяэлектрономврезультатеионизации молекулы ы2 , рассчитываласьпоформуле: дЕ = 1(E) + Ек, где1(E) - усредненныйпосостояниямН 2 потенциалионизацииЬ'2', Ек- энергия электрона, рожденногоприионизации. Усредненныйпотенциалионизации1(E) былопределенкакматематическоеожиданиеотшестипотенциаловионизациимо­ лекулыН2 , соответствующихсостояниямX 2 А^Пи, В 2 £ ни, d 2 IIg, С 2 Е+и исостояниюсI = 40 эВионаи2 : 1(E) = E ^ ^ I k , К 1 где ^(Е), Ік- сечениепереходаИ 2 вк-е ионизационноесостояниен 2 исо­ ответствующийпотенциалионизации. Ввидуотсутствияэкспериментальныхданных дляопределения І(Е) былииспользованытеоретическиерезультатыработы/ 6 /. Дляудобствапроведениярасчетов 1(E) былпредставленваналитическойформе (эВ): 1(E) 15.58; 15.58 < Е 4 16.73; -І.73(1п Е)+І3.134 In Е- 7.694; 16.73 < Е^ 40; ТП Г 0.2166 . -Р А Г, І9-6 " 'Ь"Е - З.ЬУБ ' ь > 4 0 * Дляопределенияэнергииэлектронов, появившихсяприионизации, былииспользо­ ванырезультатыработы/7/. Моделирующаяформуладлявычислениявеличины энергиирожденногоэлектронавэтомслучаеимеетдостаточнопростойвид: E jj = Ёtg[°t arctg(--gg-^-) ], где с£ - значениеслучайнойвеличины, равномернораспределеннойвинтервале (0.1), Ё= 13 эВ, I = 15.58 эВ. Ветвящийсяпроцессобрабатывалсяпопоколениям. Траекториякаждогоэлект­ ронапрослеживаласьдотехпор, покаегоэнергиянестановиласьменьшепорога возбужденияпервогоколебательногоуровняосновногосостоянияи2 , равного 1.6 эВ. Впроцессемоделированияпрохожденияэлектронавпоглотителефиксиро­ валисьхарактеристикикаждогопоколенияэлектроновионизационногокаскада а ихвкладвчислоактовионизацииивозбужденияразличныхсостояниймолекулы n2. Количествотраекторийвыбиралосьтак, чтобыстатистическаяпогрешность рассчитываемыхвеличин ме превышала 3%. Дляускорениясчетаприоценкеиско­ мыххарактеристикиспользовалсяметодстатистическихвесов/ 8 /. Передкаждым 39