Численные модели динамических процессов / ред. В. С. Мингалев ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, ВЦ. – Апатиты : [б. и.], 1984. – 104 с.

Подставляя свда формулу (5), получим °ѵФ ( 2 Jt) IT, Г, | 1 / 2 ---Я--------Ч- яіп 2 Ѳ ооа Ѳ (°ні) r„ (k)rx ( 2 k ain ѳ ) 1/2 dk P r „>0 ЭтовыражениебылотабулированоприпомощиЭВМ. График, изображенныйнарис.2 влогарифмическоммасштабе, представляет собойискомуюзависимость^ ѵ (к), найденнуюдлязначенияVQe = 900 м/с. Из рис . 2 видно, чтопрималыхзначенияхкспад спектрапроисходитпостепенномузакону o '- k~s , s - 5/4, апривыходеиззоныгенера­ циискоростьспадарезковозрастает. Интеграль­ наяинтенсивностьфлуктуаций«i/nQ дляэтого вариантаусловийравнаприблизительно2.7$. Интересносопоставитьэтирезультатыс теми, которыебылиполученыСуданомиКески- неномдлядрейфо-градиентнойнеустойчивости путемчисленногоэкспериментанадвухмерной гидродинамическоймодели/ 6 /. Формапростран­ ственногоспектра, найденнаявэтойработе, изображенанарис.З. Наприведенномграфике можновыделитьдваучастка, различающихсяпо величинеs также, какивнашемслучае. Оценки, сделанныеспривлечениемконкретных значенийфизическихпараметров, длякоторых былсделан расчет модели, показали, что "пе­ релом" спектрапроисходитименновтомместе, гделинейныйинкрементволнкакфункцияволно­ воговекторакменяетсвойзнакнапротивопо­ ложный, аименнопри Рис.2. Формапростран­ ственногоспектраволнв струйноймодели. к ^ѴГІ(жѴ гран s ѵ ое ине *і> 1 .4-10' CM- ’*’ Рис.З. Формапростран­ ственногоспектраволнпо результатамчисленноймодели Судана. чтосоответствуеткритическомумасштабунеод­ нородностейлГран- 40 м. Отсюдавытекает, что величиназвобластигенерациинамногоменьше, чемвобластилинейногопоглощенияволн. Воб­ ластигенерациив- 2 , втовремякаквобласти поглощения в = 3.5-4. Поэтомуможнопредположить, чтотозначение з, которое авторы/ 6 / называюткактипичное, насамомделеотноситсялишьк "коротко­ волновому" участкуспектра, гделинейныйинкремент г|( отрицателен. Сдругой стороны, есливоспользоватьсядлявычисления<^ѵ(к) описаннойвышеметодикой струйногоспектра, используяввыражении( 2 ) инкрементыДГН, толегкоуста­ новить, чтополученнаяврезультатевеличинаs' становитсяблизкойк 2 , т.е. вданномслучаеимеетместохорошеесогласиес.численноймодельюСуданаи Кескинена. Кромеформыпространственногоспектра, вниманиебылообращеноназависи­ мостиинтегральнойвеличиныфлуктуации * (Sn)2> отскоростиэлектронного дрейфаѵоеивеличиныэлектроннойконцентрацииn Q . Сэтойцельюанализиро­ валосьповедениевеличины