Численные модели динамических процессов / ред. В. С. Мингалев ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, ВЦ. – Апатиты : [б. и.], 1984. – 104 с.

мощигидродинамики. Таккакосновнойвкладвинтенсивностьвтороготокаобус­ ловленописываемымигидродинамикой электронами, ошибкаиспользованияуказан­ ныхформулсводитсявсущностикневерномузаконудисперсииволнФали/25/. ВтожевремядлятурбулентностиФалипоканевыяснено, насколькоразличают­ сялинейныйинелинейныйзаконыдисперсии. Всилуэтогобылорешеноиспользо­ ватьдляпроведенияпредварительныхоценокужеимеющиесярезультатысцелью сопоставлениявычисленныххарактеристикизависимостейсэкспериментальными данными. Дляполученияоценокзададимсяструйнойструктуройспектра, показанной нарис.І. Угол0 < Ѳ< "К/2 выбираетсявкачествепараметразадачитак, чтобы симметричныеструиkj иkg пересекалиобластилинейнойгенерации. Вводяпо­ гоннуюплотностьспектральныхамплитудвсферическихКоординатахпосредством n(k) = 2 , будемрассматриватьструикакбесконечноузкиеконусывфазовомпространстве к. Дляпростотыпредположим, чтовсетриструилежатвплоскости, ортогональ­ ноймагнитномуполю. ♦ Рис,І. Схемаструйногоспектра. Необходимыедлявычислений значенияинкрементовбудемнахо­ дитьпутемчисленногорешениядис­ персногоуравнения, осуществляе­ могоЭВМвпроцессерасчетаиско­ мыхвеличин. Приэтомдляописа­ нияионнойкомпонентыиспользова­ нокинетическоеприближениесин­ теграломстолкновенийЕГК/31/. Вводаобозначения тлин ^ = Ti(2k sin Ѳ ‘ ЛИН <І £1 )2) (к) согласноработе/28/, имеем: Гі п(ж) = -іап2 (к); т п(к) = -іа ^2 *п(к)п(х), (4) Азіп 29 coal VI 1сѴ„ “ні n o откудалегконайтиспектральныеамплитудыволн. Вобластигенерацииимеет местоследующаязависимость: п. (к)тгх(2к* зіп Ѳ ) 1 «ні \/2 1 s i n І в> čoil (5) притехзначенияхк, даякоторых г„ (к) » о. НаоснованиитеоремыВинера-Хинуинаможнонайтитеперьформуспектра мощностииудельныйпоперечникобратногорассеяния ^(jy) = 32Jt^r2G(k) = 32Ji^r2* J<n(k)n*(k+4) > гдеr - электромагнитный "радиус" электрона, e 18