Численные модели динамических процессов / ред. В. С. Мингалев ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, ВЦ. – Апатиты : [б. и.], 1984. – 104 с.

которыебылисделаныдляслучаятрехизолированныхмод, могутоказатьсяне­ верными. Ситуацияможетосложнитьсяещебольшепривозникновениидостаточно сильногонелинейногосмещениячастотымод, влияющегонаусловия (3). Втоже времяоценкинелинейногосмещениячастоты до =°щ, " °ь* выполненныеКес- киненом/27/, показывают, чтоэтавеличинаневелика: Ла,<<“ѵ S jl ' Крометого, распадноевзаимодействиеможетзначительнооблегчатьсяза счеттурбулентногоуширениярезонансныхчастот, какэтоимеетместовслучае раскачкиионно-звуковыхколебаний, которыевлинейномприближенииимеютне- распадныйспектр. Приближение струйной Ф о рш турбулентногоспектра. Чтобыподробнеепро­ анализироватьрольмногомодовогорежиматурбулентностидляслучая, когдадо­ минирующиммеханизмомстабилизациислужитраспадноевзаимодействие, обобщим результаты, полученныев/25,28/, наслучайодномерноймоделиквазистационар- ногоспектратурбулентностиФалисцельюдальнейшегосопоставлениясновей­ шимиэкспериментальнымиданными. Предположим, чтовсяэнергияколебанийвфазовомпространстве к (волно­ выхвекторов) сосредоточенанатрехлиниях, или "струях", - kj, kg, 5 , две изкоторыхkj иkg - симметричныеотносительноплоскости, ортогональнойкна­ правлениюэлектронногодрейфа, пересекаютобластьлинейнойгенерации, а третья- ж - ориентированаортогональнонаправлениюэлектронногодрейфа?ое, т.е. целикомрасположенавобластилинейногозатуханияволнФали. Вовсем остальномпространстве к интенсивностьволннулевая. Будемтакжеполагать, чтостабилизацияисследуемойнеустойчивостипроис­ ходитпутемнелинейногопроцессаслиянияраскачивающихсяволнkj иičg взату­ хающуюволнух привыполнениизаконовсохранения: kj + kg = 5 ; u>(kj) + w(kg)= w(®). Такаяконструкцияспектраудобнадляисследования. Соднойстороны, она, вотличиеотО-мерноймоделитрехпакетов, позволяетнетолькодать оценкухарактерныхамплитудволнвобластяхлинейнойгенерацииилинейного затухания, ноиопределитьзависимостьинтенсивностиволнотихдлины. С друтойстороны, всоответствиисзаконамисохранения, для анализамоделидо­ статочноучитыватьвсякийразтолькодифференциальноевзаимодействиеволнв выделенныхэлементарныхобъемахструйdkj, dkg и dx, неприбегаякрешению интегральногоуравненияотносительноихспектральныхамплитуд, чтонеизбежно прирассмотренииболееполнойдвумерноймодели. Нетребуязначительногоус­ ложнения, струйнаямодельболееточно,чемтрехпакетное ( 0 -мерное) приближе­ ние,описываетсвойстватурбулентностиФали. Заметим, чтоврядеслучаев, напримердляионно-звуковойиленгмюровской турбулентности, нелинейныепроцессымогутприводитьксамопроизвольному (спонтанному) формированиюструйнойструктурыспектра, чтобылоустановлено вработах/29,30/. ДляслучаяволнФалиэто, по~видимому, неможетиметь места, таккакозначалобывозникновение "карандашной" формыиндикатрисыоб­ ратногорассеяния. Поэтомуструйнуюмодельспектраследуетрассматриватьлишь какнекоторыйприближенныйспособописания. Наееосновекраткорассмотримзависимостьинтегральнойдисперсиифлук­ туацийэлектроннойконцентрации < (5п)^^ отскоростиэлектронногодрейфа ѵоѳ иравновесногозначенияэлектроннойконцентрациип0 , атакжеформупрост­ ранственногоспектратурбулентности. Заимствуяизработы/28/ коэффициенты s^, описывающиенелинейноевзаимодействиеволн, будемполагать, что Зазы взаимодействующихволнфиксированы. Коэффициенты s^, полученныеВолосевичиЛиперовсюш, справедливытолько длянизкочастотногоучасткаветвиФали, гдеионымогутбытьописаныприпо-