Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982.

экспериментальная информация о пространственной интерференции земного и первого ионосферного лучей в ближней зоне. Из выполненного выше методического обсуждения следует, что по сравнению с первой результаты второй группы работ характери зуются меньшей достоверностью по отношению к самой нижней части ионосферы так называемого слоя С. К работам, основанным на данных ближней зоны, следует отне сти также [ 108], в которой значительно расширен по частоте ин тервал экспериментальных величин (10-2500 кГц). В качестве по следних использованы модули перекрестных коэффициентов L = ~~ 20log-In /?L|. Особый интерес представляют работы, в которых обратная зада ча решается применительно к переходным условиям на трассе. По следние, как правило, характеризуются относительно малым прост ранственным масштабом (500-1000 км) и относительно высокой ди намичностью. Поэтому исходными данными для обратной задачи в таком случае являются измерения коэффициентов отражения в ближней зоне [ 109]. К сожалению, указанная работа не содер жит анализа погрешностей. Попытки решить обратную задачу на длинных трассах с переходными условиями день-ночь представляют пока больше методический, чем практический интерес [110 ]. В частности, автор [ і 1 0 ] пришел к выводу о том, что немонотонный S -образный профиль N g ( z ) для переходного состояния ионосфе ры день-ночь не удовлетворяет экспериментальным данным по су точным вариациям СДВ-сигналов. Обратная задача по определению Ng ( z ) • в один из моментов времени ВИВ’а является более простой, чем только что рассмотрен ная. Влияние рентгеновского излучения во время хромосферной вспыш ки на Солнце оказывает влияние на D -спой ионосферы в глобаль ном масштабе, поэтому при решении такой обратной задачи желатель но использовать экспериментальные данные всех зон. Так как вре мена задержки между изменением интенсивности плотности потока рентгеновских лучей и возрастанием электронной плотности A/e (z) пренебрежимо малы, то удается решать обратную задачу СДВ во времени, т.е. определять функции Ng ( Z ; t ) для различных стадий ВИВ'а [ i l l ] . Исходными данными в [ i l l ] были вариа ции фаз СДВ-сигналов на 15 трассах. Профили N g ( z ; І ) отыс кивались в классе экспоненциальных функций с эквивалентной про водимостью 6 = 2 e 0t * > e x p ^ ( .i ) ( z -H U ) } . При использовании такой двухпараметрической модели Ng ( z , t ) надо иметь в виду, что, согласно изложенному выше, она, аппроксимируя существенную для фаз СДВ-сигналов область D -слоя, не может одновременно воспроизводить реальное распределение Ng ( Z ) в самой нижней части D -области, которое сильнее всего оказывает влияние на затухание СДВ-сигналов. Обсуждая последнюю работу, мы затронули вопрос об эффективных моделях и эффективных параметрах. Если совокупность измеренных величин недостаточна для оценки реального распределения N е( Z ), 67