Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982.

Т а б л и ц а 1.5 Величина /*, кГц D , км Стандартное отклонение а ™Г HR1 16 90 6° I h R J 16 90 1 дБ агд - „ R„ 16 535 12° 16 535 1 А 3 агд - „ 70 100 12° \ м 70 100 2 і £ и «и 70 900 24° In ^ it 1 70 900 2 дБ Соотношение (1.96) определяет главную погрешность в опреде лении Ng0)( Z) в окрестности z 0 при максимальной разреша ющей способности исходных данных. Столь же правомерна миними зация функционала по коэффициентам (Хп , но, очевидно-, ценой увеличения пространственного масштаба усреднения $ . Та ким образом, можно увеличить точность определения усредненного значения N e (Z0) ценой некоторого увеличения интервала усред нения в окрестности высоты Z0 , для которой это Л/g ( Z ) оце нивается, и наоборот. Следовательно, получается соотношение не определенности вида S N ( Z 0) S i Z 0) > C ( Z 0) , (1.98) где £ С г 0) > Л та іп ( г 0) , SN (Z 0^ e m l n ( Z 0) . Значение константы в правой части (1.98) определяется количе ством и качеством исходных экспериментальных данных [ 103 ]. Взаимосвязь между 9ц и /S (1.98) для разных высот Z 0 при фиксированной модели N g °4 z ) на плоскости ( , Z ) изобра жается семейством кривых ( семейство по параметру S ), кото рые называются „обменными" ( „ tr a d e - o f f " ) кривыми [Ю З]. На рис.1.23 изображено семейство , обменных' кривых, соответ ствующих измеренным СДВ и ДВ-величинам, представленным в табл.1.5. Эти кривые построены для профиля Дикса [9 б ], соответ ствующего минимуму солнечной активности. Ядра разрешающей спо собности R ( z » Z 0 ) для этого случая показаны на рис.1.24 [ 98J . Описанный численный анализ показал, что нигде в интервале Z = Z h t - Z b ширина £ ядра разрешающей способности не может быть получена меньше 5-10 км. Поэтому вопрос о немоно тонности действительного распределения электронной концентрации 5. 1024 60