Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982.

волн. Далее разберем вопрос о разрешающей способности обратной задачи при фиксированном объеме исходных экспериментальных дан ных. И в заключение изложим некоторые конкретные результаты по решению обратной задачи. На рис. 1.19 [іОО] приведены зависимости от частоты нижней Zh и верхней 7,'& границ существенной области ионосферы по отношению к точности вычисления из уравнения (1.38) модуля соб ственного значения Ѵ0 ТМ 0-нормальной волны, которая является главной в дальней зоне, В этих расчетах была взята дневная изо тропная модель ионосферы. Существующим точностям измерения фа зовой скорости нормальной волны соответствуют десятые доли в вещественной части собственного значения [ б ] . Как видно из рис. 1.19, при этих точностях ( ^ л?0 = 0.1) в интервале частот 10-16кГц размер существенной области для средне широтной дневной ионосфе ры составляет всего несколько километров. На более низких и бо лее высоких частотах размер области увеличивается в несколько раз. Увеличение частоты столкновений УдффСг') в 3 раза приво дит к уширению существенной области на 10-20% и подъему нижней границы 2 Н на 1 км в полосе частот 8-60 кГц. Фазовые и амплитудные измерения часто имеют разные точнос ти. Поэтому желательно выяснить чувствительность амплитудных и фазовых характеристик распространения нормальных волн к возму щениям разных слоев нижней ионосферы раздельно. На рис. 1.20 для модели дневного волновода с профилем NgCz ) , показанным на рис.1.21 [ і О і ] , приведены результаты анализа чувствительности шести экспериментально измеренных величин к вариациям разных (по высоте) участков нижней ионосферы гауссовым возмущением 8 Ne ( г ) т ип а (1 .80 )[99 ].Э ти параметры следующие:^ = a r g - „ RX) ~ I иЯ j. |( f = 16 кГц, jft = 30 °); (f3 = ( U 0 - U ^ ) / c ( f = 16 кГц ); 94 = V 0/ c _ 1 ( f = 10.2 кГц ); $r5 = et -oC ( f = 16 кГц); ST6= o t o ( 20 кГцЬ где Vn и cCn - фазовая скорость и коэффициент затухания п -й нормальной волны. Из рис. 1.20 видно, что абсолютные мак симумы чувствительности этих величин к возмущениям отдельных слоев D -области смещены относительно друг друга на несколько километров, перекрывая интервал высот в 50-68 км. Область ионо сферного слоя, существенная для затухания первой нормальной вол ны ( ) , расположена ниже всех других, а область, существенная для фазы перекрестного коэффициента ||Rj_( Cf^ ) в ближней зоне ( D = 90 км), расположена выше всех. Существенные области для 9 \ и <jr6 практически не перекрываются, и в этом смысле вели чины ^ и дг6 являются линейно независимыми. Выделим значения высот Zn , тъ = 1, ... 6, соответствующих абсолютным максимумам функций на рис. 1.20, и сопоставим им значения логарифмов от электронной концентрации f i n ~ = lnNe (Zn) = l n o t n по рис. 1.21. Набор значений р п позволяет, очевидно, построить кусочно-ломаную аппроксимацию 1л%AJgCz) профиля Ілх Ne ( Z ). Переход к такой аппроксимации реапь- 58