Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982. – 240 с.

Рис.1.17. Сравнение профилей (1 )} восстановленных реше­ нием обратной лзадачи по значениям на восьми частотах, с про­ филями (2), для кото­ рых были вычислены значения [93 ,97^. Показаны случаи моно­ тонного и немонотонно­ го профилей A/gCZ-) . В ближней зоне источника ( D = 90 км) для непроникающей вол­ ны соседние значения трех фазовых высот (определенных без сла­ гаемого ТС в правой части (1.84)) в этом же расчетном слу­ чае равны 79, 69 и 58 км. Для сравнения отметим, что значения других определенных высот следующие: Z т = 7 2 км, Z вт = 74 км. Интересной особенностью триангуляционной высоты ZT в даль­ ней зоне иэточника (j& > 70°) является ее пренебрежимо малая з а ­ висимость от расстояния, если профиль электронной концентрации Л /0 CZ) (дневной или ночной) монотонный [Э З ]. Значения относительно этих высот для дневной и ночной моделей получаются равными 175° с точностью в несколько градусов. Но для немонотон­ ных распределений электронной концентрации, которые могут суще­ ствовать, например в часы восхода, высота Z т принимает зна­ чения, далекие от интервала высот области ионосферы, отражающей СДВ [9 3 ] . Для моделей дневного и ночного профилей Л/g ( Z) [93] триангуляционные высоты 2 Т (см . (1.85)) в дальней зоне источ­ ника получаются равными 66-67 и 87 км соответственно. Отметим, что для монотонных профилей высота Z T и одна из высот 2<р совпадают в дальней воне источника с точностью до десятых долей километра. Итак, мы обсудили особенности отражения СДВ от нижней ионо­ сферы и обратную задачу для изолированного от земли ионосферного слоя. Такая обратная задача представляет интерес в первую оче­ редь для радиоизмерений в ближней зоне источника ( 9 < 4 0 ° ) ,где удается измерить компоненты матрицы коэффициентов отражения не­ посредственно [ 9 4 ] . Однако точность этих измерений недостаточна для того, чтобы однозначно и удовлетворительно, по отношению к дальнему распространению СДВ, определить распределение Л/g (Z ) в самой нижней части ионосферы. Поэтому практика решения обрат­ ной задачи СДВ требует более широкой постановки, с учетом того, что измеряемые СДВ-параметры есть результат волноводного распространения волн между Землей и ионосферой. К обсужде­ нию такой задачи мы и переходим. 56