Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982.

шина ионосферного слоя, в пределах которого процесс взаимодейст вия характеристических волн становится существенным и, следова тельно, падающие на ионосферный слой волны отражаются. Т акова идея выделения ионосферного слоя, отражающего СДВ. Временно обратимся к более простому и поэтому более изучен ному случаю изотропной ионосферы. С помощью изотропной модели нижней ионосферы во многих случаях удовлетворительно описывают ся процессы распространения СДВ в дневных условиях в дальней зоне источника. Точность такого описания возрастает при всевоз можных геофизических возмущениях, приводящих к понижению ниж ней части ионосферы. В изотропном случае тензор диагона- лизируется и превращается в скалярную величину, равную C l > op COg, ? teS------Т ~ £ ---- г------- . .Т (1-75) т (суммирование проводится по видам ионов) , и система уравнений (1.73) распадается на две независимые системы уравнений для вертикальной и горизонтальной поляризации волн [ 7 7 ] . В выра жении (1.75) через COgg и обозначены квадраты плаз менных частот, пропорциональные We (Z ) и (Z ) соответст венно. Дпя частот СДВ в С - и D -слоях выполняется неравен ство CJ « . Для ионов же эффективная частота столкно вений V9^ / 2 # соизмерима с f 15 кГц при Z = 75 км [ 80]. Поэтому равенство (1,75) переписывается в таком виде: е! =* 1 + icfceCz) - Re X F- Cz) - i I m S F- cz} (1.76) m e . г t ъ (перед последней суммой - мнимая единица). Для ночных, спокойных или умеренно возмущенных дневных ус ловий две последние суммы в (1.76) пренебрежимо малы, и поэто му отражение СДВ происходит от среды с неоднородной по высоте безразмерной проводимостью c£g ( z ) /Ѵе ( z ) / ^ . Св) Для сравнения напомним, что на высоких частотах СО » диэлектрическая проницаемость вещественна и отражение волн про исходит от тонкого слоя ионосферы, где 4 ^ COS^^ . В работах [80 , 8 і] показано, что для монотонных профилей проводимости 6Ге i ( Z ) , рассматриваемых с целью оценки эффекта раздельно, середины областей, отражающих СДВ, находятся прибли женно из соотношений *се = б е С г ) / е 0< * ) = л / Т с о з а ^ , (і>77) - I m F { ( z ) = A i ( CO &2jl> . 47