Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982.

Для решения прямой задачи СДВ желательно задавать N g ( Z) в форме, в которой статистическим или модельным (аэродинамиче ским) путем выделена регулярная часть. В связи с этим укажем на работы [ 69] (средние широты), [ 7 3 ] (возмущенная ионосфе ра), [ 7 4 ] (высокоширотная ионосфера), в которых начата систе матизация накопленной информации по профилям Л/g (Z ) . Аэродина мическим методом достигнуто удовлетворительное подобие мо дельных и экспериментальных немонотонных профилей на восходе Солнца [ 7 5 ] и качественно объяснены особенности среднеширотных профилей Л/g ( 2 ) в возмущенных условиях [7 6 ] . Из проведенного обсуждения следует, что пока не существует надежных методов определения A/ g(z) в самой нижней части ионо сферы, где Ng ( z ) ^ (1-3)-102 эл./см^. Поэтому рассмотрим решение обратной задачи СДВ как метода, с необходимостью допол няющего остальные методы исследования влияния геофизических фак торов на нижнюю ионосферу. 1.3.2. Область ионосферы, отражающая СДВ, и связанная с нею обратная задача Предмет обсуждения данного параграфа - теоретические способы выделения по высоте 2 тех участков нижней ионосферы, благо даря которым СДВ возвращаются к Земле и регистрируются при на земных измерениях. Такое рассмотрение дополнит прямую волновод ную задачу в том виде, как она поставлена в п. 1.1.2. В заключи тельной части параграфа изложим результаты, которые отвечают на вопрос, можно пи по известным коэффициентам отражения волн от ионосферы определить Л/g (2"). Для нижней ионосферы, магнитоактивной и з-за влияния магнит ного поля Земли, относительная диэлектрическая проницаемость £ ^ ( Z ) является тензорной величиной. Рассмотрим некоторые положения магнито-ионной теории применительно к рассматриваемо му случаю [ 7 7 ] . Представим себе бесконечное, однородное, электрически нейтраль ное пространство, заполненное электронами и ионами, которые ха рактеризуются соответственно плотностями Ng и , а также эффективными частотами столкновений с другими частицами vAf2 « (*С) п эфф и ѵЭфф . Далее предположим, что_ это пространство пронизывает ся однородным магнитным^полем В 0 - Систему координат выби раем так, чтобы вектор Bq лежал в плоскости z y . Требуется решить вопрос о возможности распространения плоских электромаг нитных волн в такой среде. Пространственная ориентация волнового Т< -вектора в вакууме характеризуется углами ^0 и А , а его направляющие косинусы относительно осей X , у , Z равны Ъ - = s i r t ф S-Ілг А , m = s i n COS А , П - COS соответст венно (рис.1.12). Пусть распространение плоской волны в среде и в плоскости Х у описывается выражением в О З р ^ - і [<«jt - - ft ( ice + m y ) ] } ) а вдоль оси z - выражением 44