Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982.

даны явные зависимости для первых собственных значений от па раметров модели, а в последней выполнено полуаналитическое обоб щение на магнитоактивный случай. Так, например, для фазовой ско рости на Земле Уф и коэффициента затухания вС нулевой ТМ - волны получены следующие выражения [ Н ] : ° иФ 1-23 N 2..Ч7 Г т Д; , С = 1 C1- Q. 2^^S)—Т З - T T T # (1 + 0 . 0 6 S ) + Г т 8r - C 1 - 0 . 0 2 S ) , ( 1 . 6 9 ) оС = 2Л7 Re J i | C l +0.06S) + Re8s-('l-0.02S) (1.70) где С - скорость света в вакууме, затухание нормальной волны с расстоянием определяется экспонентой вЗСр С~ c č D ) , в пока зателе которой размерность [ Д ] = 10^ км и I I і 1. 1.3. Постановка и особенности решения обратной задачи СДВ 1.3.1. Методы измерения электронной концентрации в ионосфере Решение прямой задачи СДВ предполагает задание распределения по высоте электронной концентрации NgCz ) и эффективной часто ты столкновения электронов с другими частицами Ѵэ^ ,ф (2 ) в ниж ней части ионосферы. Функция ^эфф CZ") в основном определяет ся изменением атмосферного давления с высотой. Зависимость 1>Эфф (Z ) от геофизических факторов много слабее, чем зависи мость от них Л/ gCz) , поэтому все нижеследующее обсуждение будет посвящено в основном методам определения N^ CZ ) . Длины волн СДВ-диапазона соизмеримы с толщиной нижней части ионосферы, которая существенна для отражения СДВ. Поэтому получить Л/gCz) из данных прямого СДВ-зондирования нижней ионосферы непосред ственно, как это делается в диапазоне коротких волн при исследо вании Е и F -ионосферных слоев, не удается. Требуется решать обратную задачу СДВ. Но перед тем как ее обсуждать, дадим ха рактеристику основных методов, применяемых при исследовании ниж ней ионосферы. Метод частичных отражений является наземным методом, в ко тором регистрируются слабые отражения высокочастотного радио сигнала от локальных неоднородностей D -слоя [41^13]. Р а диосигнал посылается вертикально вверх короткими импульсами с частотой заполнения в несколько МГц. Локальные (частичные) от 40