Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982.

цированные собственные значения зависят только от произведения импеданса ионосферы и безразмерной высоты уЗ через па раметр t . В случае плоского волновода S = 0 и характеристиче ское уравнение (1.38) предельно упрощается: = t = I і \ е гвС, 0 t = a r C f t , (1.67) причем 7t 6 OTCf t < 0 , так как для физически осуществимых диссипативных сред Re >• 0 . Линиями нулей называются тра ектории Чп на комплексной плоскости 7) при фиксированном о t и изменяющемся модуле | Ь | от нуля до бесконечности. Счетное число точек „выхода" всех линий нулей ( , І = 0) равномерно распределено на вещественной оси плоскости - Тъ 7 С ; П = 0, 1, 2, ... Значению Ц \ = <х> соответствуют точки „входа" ~ 2 п + і „ = ----- 2 ----- Тс , тоже расположенные на вещественной оси. В слу чае индуктивного поверхностного импеданса С Ітл 0 ) имеется еще одна точка „входа', расположенная на бесконечности. Топология линий нулей оказывается качественно разной в случае емкостного ( Іп г > 0) и индуктивного поверхностных импедан- сов. В случае емкостного импеданса все пинии нулей идут в поло жительном направлении Re 7J , не выходя из полос R e ? ^ С 2,77. -*• 1 ) ? Г / 2 . ( 1 . 6 8 ) При индуктивном импедансе ход линий нулей усложняется. Р ас смотрим поведение линий нулей для двух соседних точек выхода с номерами п и п + 1 . Оно показано на рис. 1.10. При уменьшении аргумента £ линии нулей, в отличие от случая емкостного импе данса, все больше выходят за границы полос (1 .68 ), сближаясь друг с другом. При некотором критическом сСКР происходит касание ли ний нулей с номерами ть и п +1 . Этому касанию соответствует возникновение корня второй кратности в уравнении (1.67). При даль нейшем уменьшении аргумента t линия с номером П уходит на бесконечность, а- линия с номером + 1 теперь имеет свою точку „входа" на вещественной оси не справа от точки „выхода', а слева. Поэтому в случае индуктивного поверхностного импеданса ионосферы всегда имеется пиния нулей, уходящая на бесконечность и разделя ющая две группы пиний нулей: слева от нее линии нулей идут из точек „выхода" в соседние точки „входа', расположенные справа от точек „выхода"; справа же от нее они идут в точки „входа", распо ложенные слева от точек „выхода'. Качественные особенности поведения собственных значений на плоскости 7j сохраняются и при параметре сферичности S č О. Но в этом случае с ростом <3 точка „входа' и „выхода' с пер выми номерами все больше перемещается влево по положительной полуоси R e ^ до нуля, а потом вниз по отрицательной полуоси 38