Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982.

плоскостью распространения и линией терминатора длина переход ной области день-ночь (ночь-день) увеличивается и эффекты пере возбуждения нормальных волн ослабевают. Заметим также, что пе репады эффективной высоты нижней ионосферы при возмущениях типа поглощения полярной шапкой - ПГ1Ш( более подробно см. ниже - гл. 4) могут быть соизмеримы с перепадом высот в переходе день- ночь. Поэтому следует ожидать заметного эффекта перевозбуждения нормальных волн на неоднородностях типа среднеширотная ионосфе- ра-возмушенная (ППШ) полярная ионосфера. Эффекты перевозбуж дения также могут оказаться существенными (особенно для целей радионавигации) при резких контрастах проводимости на трассе море-материковый пед [3 5 ]. 1.2.6. Топология собственных значений Использование метода нормальных волн при решении прямой з а дачи распространения СДВ предполагает некоторые способы нахож дения корней (собственных значений ) трансцендентного харак теристического уравнения (1.38) в случае изотропного волновода и уравнения (1.52) в магнитоактивном случае. Так как для радиальных функций, входящих в эти уравнения, явных аналитических выражений в общем случае не существует и их точные значения можно нахо дить только с помощью численных методов, то задача отыскания всех существенных корней этих характеристических уравнений (при заданном расстоянии между источником и приемником) является кропотливой численной задачей, для гарантированного решения ко торой требуется, по крайней мере, качественное представление о поведении собственных значений \Jg на комплексной плоскости V в зависимости от физических параметров волновода. Пренебрежение этими закономерностями может приводить в расчетах к потере не которых собственных значений и, следовательно, к ошибочной физи ческой интерпретации экспериментальных результатов. Общие пред ставления о топологии собственных значений в указанном выше смысле удается получить на основе импедансной постановки крае вой задачи (1.14) при =0 и А ; = C o n s t . У ь Такому исследованию был посвящен цикл работ [18 , 19], и ос новные итоги исследования были суммированы в обзоре [ 36]. По этому здесь мы дадим краткую характеристику основных результа тов этих работ. Аргументы всех функций, входящих в характеристическое урав нение (1.38 ), могут быті>> выражены с помощью двух задаваемых параметров І - - i A i J i , S = j i ZZ H/ a , где J 3 = ftZH , и y = J i V l - C * / k a ) 2\ Таким образом, модифицированное собственное значение 1 Jn зависит только от двух параметров - S и t . Параметр S есть параметр сферичности, и он равен нулю при а —»-ое>,т.е. при пре дельном переходе от сферического волновода к плоскому. Модифи одного искомого 37