Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982.

рисунка видно, что,начиная с частот 10-15 кГц,эффекты перевозбуж дения нормальных волн существенны. 1.2.5. Решение в случае сильно неоднородных трасс Наиболее простым способом учета перевозбуждения нормальных волн на сильно неоднородных по Ѳ участках трассы является за мена в модели непрерывных изменений свойств трассы на скачко образные, т.е. аппроксимация непрерывных функций импеданса Л^(Ѳ ) и высоты верхней границы ZH( Ѳ) ступенчатыми функциями. Та кая аппроксимация позволяет написать решение в виде ряда нормаль ных волн для каждого однородного по Ѳ участка 0 К -г 5к+1 мо дельной трассы, ограниченного скачкообразным изменением ее свойств в сечениях Ѳк и © к + 1 • Физическое требование о не прерывности компонент электромагнитного поля, касательных к по верхностям конусов Ѳц = COTtst и 0 К+1 = c o n s t , позволя ет выразить коэффициенты разложения по нормальным волнам поля после неоднородного участка трассы через известные коэффициенты возбуждения нормальных волн на однородном участке трассы, пред шествующем неоднородности. Для пояснения сказанного рассмотрим перевозбуждение одной нормальной волны на единственном скачко образном изменении матрицы импеданса в точке . В литературе показано [ 31], что эффектами отражения нормаль ных волн от естественных неоднородностей на СДВ-трассах можно пренебречь, поэтому выражения для потенциалов U и V в каждой секции можно представить с помощью вопн, бегущих в положитель ном направлении Ѳ , в следующей форме: и 1 Е afi * В 1— / ...... ............... 1 V V s i n 0 k S s <7СК)> . Zg (X) (1.61) где a S t r i c t + z H, Ѳк_^ 6 Ѳ 4 0 К , Ѳ0= Ѳ . Компоненты YgCK\ вектор-функций, стоящих в правой ча сти (1.61), имеют явный вид, данный выражениями (1.53) или (1.54) Произвольную в (1.54) константу мы будем полагать в (1.61) равной единице, а отношение определяется выражением (1.55) при фиксированном собственном значении Vg . Поэтому имеет смысл амплитуды S -й нормальных волн при норми ровке = 1. В первой секции эти амплитуды СС^ считаются известными, так как они пропорциональны квадратам коэффициентов возбуждения нормальных волн заданным источником в точке Q - = 0 , Ъ = а . Амплитуды а і 2"* во второй секции являются иско- _ m і Л с1)Ѳі мыми. Отношение этих амплитуд к амплитудам с * ’ первой секции суть коэффициенты перевозбуждения нормальных волн. В случае матричных импедансных граничных условий на верхней