Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982.

«г кГ Ѵ=Ѵ- 2Ѵ 7 Cl + Ry \f c a ) ( 1 - R y Ѵі-^тідѴ«уе) .С1 + ^ )и^^кш (1.56) / в\ Отношение квадратов коэффициентов возбуждения Kg и К пропорционально коэффициенту поляризации S2 . : 1 ,(то.) кд‘« C 1 * R (1 t R j ’ (mV q (в) * у-Q (1.57) а отношение вторичной компоненты H q к основной компоненте ТС^ (см. (1.20)) на Земле в £ — й нормальной волне выражается ра— венством хв (m) К У кесе)* (1.58) так как при дифференцировании (1.56) по радиальной переменной можно воспользоваться граничным условием (1.19). Ряд нормальных волн (1.56) выписан для случая вертикального электрического диполя в качестве источника.СДВ и получен на ос нове (1.47) при Р СеѴ 0 и Р Стт° = 0. Путь решения задачи в усло виях, когда источник возбуждения волн представлен электрическим и магнитным диполями Р се) , Р ( т > ^ 0, аналогичен описанному выше, но выражения для квадратов коэффициентов возбуждения ,S-x нормальных волн и K g " ’ будут вычисляться по формулам, от личным от (1.56). Некоторые реальные источники СДВ описываются с помощью горизонтального диполя. Поле горизонтального электрического ди поля над сферической Землей может быть выражено с помощью оп ределенных выше функций U и V . Однако определенные через U и V компоненты электромагнитного поля в отличие от (1.2) будут содержать зависимость от азимутальной переменной tp принятой нами сферической системы координат [ 2 9 j. ПРИ этом эта зависи мость такова, что в изотропном волноводе в плоскости распростра нения, содержащей горизонтальный диполь, электромагнитное поле будет складываться из полей ТМ^—нормальных волн, а в плоскости распространения, перпендикулярной к оси горизонтального диполя,- из полей Т Е ^ -нормальных волн. -(ml 30