Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982.

Эту величину мы называем коэффициентом поляризации нормаль ной волны, так как она характеризует соотношение ТЕ и ТМ-час- тей в ней. При ослаблении эффекта деполяризации ( 1 ,Л , л Р п - -*■ 0) коэффициенты поляризации для одних нормальных волн ПГМ^) стремятся к нулю, а для других ( Т Е ^ ) - к бесконечности. Этот коэффициент поляризации надо отличать от коэффициента поляризации-, определяемого через отношение компонент электромагнитной волны на фиксированной высоте. Зависимость модуля коэффициента поляри зации от частоты для первых двух нормальных волн и ночной моде ли волновода приведена на рис. 1.7. Из него видно, что для доста точно низких частот первые две волны (ТМ-^ и Т Е ^ ) имеют ко эффициенты поляризации, типичные для квази-ТМ и квази-ТЕ нор мальных волн ( | Я ТМо ] « 1 , | Й т Е . , 1 » ! ) - С Ростом частоты, из-за так называемого эффекта прилипания этих волн к сферичес кой границе воздух-ионосфера, собственные значения Vn _Q и сближаются на комплексной плоскости V . Второе слагаемое в характеристическом уравнении (1.52) ста новится соизмеримым с первым, и в итоге модули их коэффициен тов поляризации Й п=д и становятся близки к единице. При дальнейшем увеличении частоты модули й д этих двух нор мальных волн могут снова сильно различаться., При этом, если эффект деполяризации достаточно велик, то квази-ТМп нормальная волна преобразуется в к в а з и - Т Е н о р м а л ь н ую волну и наоборот. Как показал численный анализ [ 27J, величина эффекта деполяриза ции в полярных широтах является достаточной для возможности та кого перехода. Отмеченная особенность характерна для нормальных волн в окрестности кратности нуля характеристического уравнения [26 ]. Мы подробно остановились на этой особенности распространения волн в магнитоактивном волноводе по той причине, что пренебреже ние ею в ночных и переходных условиях может приводить к потере в теоретических расчетах существенной ТЕ ^ или TMQ-нормальной волны. Эффект невзаимности при распространении радиоволн порождает ся горизонтальной компонентой магнитного поля Земли Н-р . Так как эта компонента минимальна в полярных широтах, то эффект вы ражен значительно слабее, чем в средних широтах. Выражения для двух функций ослабления И / ^ и ѴѴ^71^ при на земном расположении вертикального электрического диполя и точки наблюдения имеет следующий вид [ 2 , 28]: V Ги/се>1 ѵт и с о ^ • £ • * се>- СЛі) жВ k n ' ,-Згг °о Гксе>1 Ц- V s i nQ С J и сшу . $ - і ( у - к а ) Ѳ г = а 29