Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982.

1.2.3. Решение, учитывающее влияние магнитного поля Земли на ионосферу Обратимся к решению прямой СДВ задачи в математической постановке п. 1.1.3. Требуется найти решение неоднородного уравне ния (1.18) при граничных условиях (1 .17) и (1.19). Начнем об суждение с частного случая, когда Д и ^ 2 2 равны нулю. Такая ситуация реализуется при чисто поперечном распространении, т.е. при распространении вдоль магнитного экватора ( Н 0 = Hyčy,). ТМ и ТЕ - типы поляризации в этих условиях существуют незави симо. Решение методом скачков и методом нормальных волн для вертикально и горизонтально поляризованных полей Строится так, как это описано в разделах 1.2.1 и 1.2.2. При этом аналоги рядов Дебая (см.1.21) могут быть записаны для потенциалов U и V в следующей компактной векторно-матричной форме: ш (М7) т піе) где I - единичная диагональная матрица; Н и И - ампли тудные множители, пропорциональные корням квадратным из мощ ностей излучения электрического и магнитного вертикальных дипо лей в точке СС = кЪ , Q =0; Л= ufu О 0 1 f>l >Crn) /У о />П (1.48) коэффициенты отражения горизонтально поляризован ных волн от границ воздух-ионосфера и воздух-Земля соответст венно. Первая квадратная скобка в первой части (1.47) есть мат рица радиальных функций ( при замене Ъ на г ) , удовлетворя ющих граничным условиям сверху, а предпоследняя квадратная скоб ка - радиальных функций, удовлетворяющих граничным условиям при Ѵ=СС. Разложение в (1.47) обратной матрицы в ряд геометрической прогрессии (1.49) и последующие преобразования метода скачков приводят к двум 26