Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982.

житель, по определению равный единице при аргументе, рав ном Ъ а . Функция ослабления ѴѴ для потенциала и = w ^ ’u 0 , где UQ - потенциал для источника над идеально проводящей поверхно стью, есть аналогичный ряд w‘»M/Z^/ 2 £čpf,, (1.42) СО Применение дифференциальных операций (1.2) к U = ѴѴ U q , где b l (eY \ eihv U 0 ~ 2.SZ D ’ ^ = a ®* (1.43) и использование граничного условия на Земле (1.6) приводит к выражениям для двух других компонент электромагнитного поля у и E g . Численный анализ щша нормальных волн показал, что для расстояний J) > (2-3)*10 км существенными в ряду (1.42) оказываются всего несколько первых слагаемых, так называемые TMQ, ТМ^ и т.д. нормальные волны. Из пояснений, данных в связи с уравнением (1.38), следует, что оно есть характеристическое уравнение для краевой задачи по X с дифференциальным выраже нием (см. (1 .4 ), (1 .9 ), (1.12)). Ия-за потерь энергии в стен ках волновода рассматриваемый поперечный оператор несамосопря жен. Поэтому собственные функции этого оператора неортогональны между собой, но ортогональны к. собственным функциям сопряженной краевой задачи [21 ]. Использование указанной ортогональности и разложение 8 -функции источника в ряд по собственным функциям радиального оператора приводят к выражению (1.42) с , про порциональными коэффициентам Фурье указанного разложения. 1.2.2. Обобщение решения на случай неоднородной по высоте изотропной ионосферы В предыдущем разделе описанные методы построения решения для потенциала U не связаны с какими-либо принципиальными труд ностями, пока импеданс ионосферы считается не зависящим от спектрального параметра V. В асимптотическом приближении эта независимость означает независимость импеданса от угла па дения фронта волны на границу раздела (см. 1.29). Знание харак тера этой зависимости ( четности по V ) необходимо для неформаль ного перехода от интегрирования по контуру Г 0 к контуру Г как 23