Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982.

Ітѵ г л -------------- --------- 0 0 Рис.1.2. Преобразование кон тура интегрирования Г0 цвѵ к контуру Г на основе свойства неточности подынтегральной функции. тель описывает приблизительно четырехкратное ( если увеличение попя луча в волноводе по сравнению с полем луча в свободном пространстве. Для того чтобы понять причину увеличения поля, достаточно мысленно приподнять источник и приемник над Зем лей ( Ъ Ф а , ѴФ С ) и убедиться в том, что в такой ситуации в точку приема приходят четыре луча, отражающихся <jr раз от ионосферы (рис. 1.3). Множитель 1/2 введен в (1.37) для того, что бы 1А/уе) характеризовала отличие поля пуча в волноводе от поля того же источника над идеально проводящей поверхностью. На рис. 1.4 для f = 20 кГц приведены модули и аргументы ко эффициента отражения и (см.1.31) как функции угла па дения Г плоской волны на плоскую границу раздела воздух-прово- дящая среда для разной удельной проводимости S последней [2 3 ]. Из этого семейства видно, при каких I величину | можно считать близкой к единице и начиная с каких скользящих углов становится существен брюстеровский эффект. Последний свойствен отражению вертикально поляризованных полей и характеризуется как наличием минимума в модуле , так и изменением аргу мента от 0 до 180° при переходе к предельно скользящим углам I , Поэтому при фиксированном номере ионосферного луча и непрерыв ном увеличении расстояния между источником и приемником угол выхода луча Г ^ становится все более скользящим, заходя в об ласть брюстеровских углов. Множитель | 1 + | a становится существенно меньшим 4. При увеличении расстояния, начиная с не которого момента, сама формула (1,37) становится неприменимой и з-за неприменимости метода стационарной фазы к вычислению кон турного интеграла. Луч из „геометрооптического" превращается в дифракционный. Его надо вычислять с помощью численного интег рирования контурного интеграла. ^ Результат вычисления функций ослабления | ѴѴ^ | для несколь ких первых лучей при f = 40 кГц приведен на рис.1.5 [2 2 ]. Здесь высота волновода Z H = 85 км и проводимость почвы <5 = 10“® См /м [ 2 2 ] . Импеданс ионосферы найден из задачи об от ражении волн от дневной модели ионосферного слоя. Начальные участки кривых на рис.1.5 (до разрывов) вычислены с помощью отражательных формул (1.37), а для больших расстояний (правее разрывов кривых) и для <^=0 - численным интегрированием со ответствующих контурных интегралов. Описанный метод скачков особенно удобен в ближней зоне ис точника, где оказывается достаточным учитывать земной дифрак ционный луч и один ионосферный W f e\ По мере удаления 20