Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982.

Рис.1.1. Область, существенная при распространении волн между точками О и Р. рывности тангенциальных составляющих поля, а также при фикси ровании пространственной ориентации вектора магнитного поля Зем ли 1Т 0 и плоскости распространения (см . п.1.3.2). 1.1.4. Постановка задач в случае неоднородных трасс Выше мы рассмотрели постановку прямой задачи СДВ для од нородной по угловым переменным Ѳ и (0 модели волноводного ка нала Земля-ионосфера. Однако в реальной ситуации такие условия однородности не выполняются. Тем не менее физические представ ления об областях пространства, существенных для процессов рас пространения радиоволн [9 ], помогают уменьшить этот разрыв меж ду моделью и реальностью. Из теории распространения радиоволн над поверхностью Земли известно, что поле, регистрируемое в не которой точке, определяется в основном участком трассы, перекры ваемым несколькими зонами Френеля (рис. 1.1). Если этот участок трассы (заштрихованный на рисунке) однороден по электрическим свойствам, то независимо от того, сколь неоднородны электрические свойства почвы вне выделенных зон Френеля, задача об определении поля в заданной точке Р может быть решена с некоторой фиксированной точностью с помощью модельной задачи, в которой вся граница разде ла воздух-почва считается однородной. Аналогичная ситуация имеет место при распространении волн в волноводе. Если свойства Земли и ионосферы между источником и приемником можно считать однородны ми в области нескольких зон Френеля, то решения сформулированных выше модельных задач удовлетворительно опишут реальную ситуацию. Если свойства трассы между источником и приемником нельзя считать однородными, но вдоль трассы они изменяются медленно в масштабе длины волны, то постановка задач (1.14) и (1.18; 1.17; 1.19) изменится в своих граничных условиях. В таком случае им- педансы A Л , ... , А ѵ г надо считать з а данными функциями продольной координаты Ѳ [10]. Если электрические свойства трассы на каком-то участке из меняются быстро в масштабе длины волны ( например, трасса пе ресекает границу море-материковый лед или линию терминатора), то при Ѳ ц , соответствующем расстоянию до этой „скачкообраз ной" неоднородности, допускаются скачкообразные изменения зна чения импеданса или высоты верхней границы волновода ZH од новременно с изменением значения импеданса на ней [ і і ] . Решение сформулированных выше задач весьма громоздко и уже неоднократно воспроизводилось в серии статей и монографий [2 , 3, 7, 10, 12-16]. Поэтому в следующем параграфе мы воспроизве дем только логические этапы их решения. 14