Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982.

коэффициент потерь на ионизацию воздуха частицей, имевшей на гра нице атмосферы энергию Е к ; р ( £ к ) - спектральная плотность энергии корпускулярного потока; £2Т - телесный угол, из кото рого приходит поток. При наиболее распространенных предположениях о спектре р ( £ к")- моноэнергетическом, степенном и экспоненциальном - функция ионо- образования (3.1) имеет максимум <^(Z) на некоторой высоте ^млксСір • этом высота максимального проникновения час тицы в атмосферу ( Z МАКС ) оказывается несколько меньше z m a k c C<P и определяется видом частицы и ее энергией £ к [ 7 ] . Как следует из [ 8 ] , зависимость высоты максимального проникно вения моноэнергичных потоков протонов в нижнюю ионосферу 2 м а к с Ср") от их энеРгии ПРИ вертикальном падении хо рошо описывается следующим выражением для высот 30-80 км: гд е 2 м а к с Се) - в к м > “ в кэВ ( ^ 80 кэВЬ Как для протонов, так и для электронов основным видом потерь их энергии в газе являются неупругие столкновения. Однако в слу чае электронных вторжений необходимо учитывать еще и дополни тельный механизм - тормозное рентгеновское излучение или, как его часто называют при рассмотрении процессов авроральной зоны, авроральное рентгеновское излучение (АРИ), которое возникает при быстром торможении электрона в поле атомного ядра [4, б]. Энер гия квантов АРИ меньше или равна энергии налетающего электрона, но глубина проникновения их в атмосферу Земли намного больше. При 10-кратном ослаблении начального потока высота, на которую проникают фотоны АРИ р (х) ( в г/см2 ), может быть приблизительно описана соотношением (из графика 2.6 [4 ]) где £ к - в кэВ (20 кэВ ^ £ к ^ 500 кэВ). В данном случае Е ^ - энергия фотона. Величине р = 1 0 г/см2 соответствует ориенти ровочно высота 30-35 км, а 50 г/см2 ~ 20 км. Из соотношений (3.2 -3.4), а также из основных закономерностей распространения СДВ в волноводе Земля-ионосфера (см. гл.1) сле 2 м а к с ер1) ~ 8 3 - 1 2 . 6 I n , (3.2) где Z мдкс Ср) - в км’ £ К “ в МэВ ( ^ 2 МэВ). Глубина проникновения электронов примерно равна Z макс се) ~ 8 2 Н 2 . 3 1 п | £ - , (3.3) (3.4) 121