Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982.

где Lc' ' u + L e U = z 0 x * r i e)/ k , L ™ V 1 І - S i n # 9Ѳ ’ ^ £ m _d_ + a p » C L dcc dx m ’ (1 A)> (1.5) (1.6) (1.7) ( 1 . 8 ) Пользуясь тем, что решения для потенциалов U я V в изо тропной модели волновода находятся независимо, ниже (до раздела 1.1.3) обсуждается только ТМ-поляризация с уравнениями (1.2, 1.4, 1.6, 1.7) для нее. 1.1.1. Математическая постановка задачи в случае изотропной ионосферы Рассматриваемая модель имеет резкую границу раздела Земля- воздух. Для воздуха £ т = 1, удельная проводимость 5 верхних слоев Земли может меняться от 10"® до 5 См/м, а относительная вещественная диэлектрическая проницаемость - от 5 до 80. Значения 6 = 4-5 и £ т = 80 характерны для морской воды, а 0 = 10-4 _ 10-5, £ та = 5 приблизительно соответствуют материко вому льду и вечной мерзлоте. Величина £ т ( ОС ) имеет скачок при Г - (X ( уравнение (1 .7 )), и поэтому необходимо задать граничные условия. В этом смысле физически безупречным является требование о непрерывности тан генциальных составляющих поля ( 7С у , Eg ) на границе раздела Земля-воздух, что эквивалентно требованию непрерывности функции U и ее производной г г ---- Однако если иметь в виду прило- а х жения рассматриваемой прямой задачи для исследования нижней ионосферы, то такая строгая формулировка граничного условия при водит к неоправданному усложнению. Поэтому остановимся на при ближенном граничном условии - так называемом импедансном: = - i ^ e)U . (1.9) ди_ дх. Приближенность его состоит в том, что значение импеданса, оп ределяемого как отношение тангенциальных компонент поля S ‘e’ S - 4 4 - , О -10' а гаа ю