Белоглазов, М. И. Распространение сверхдлинных радиоволн в высоких широтах / М. И. Белоглазов, Г. Ф. Ременец ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1982.

системы считаем проходящей через точечный источник возбуждения СДВ. Электрические свойства Земли и электрические свойства ионо сферы, а конкретнее - распределение электронной концентрации с высотой N е ( Z ) ( Z = Г - а ) и эффективной частоты столкно вения электронов с другими частицами \)Эф ( Z ), положим не зависящими от угловых переменных Ѳ и . Чтобы не нарушать эту центральную симметрию, будем считать ионосферу изотропной, т.е. влиянием магнитного поля Земли пока пренебрежем. Задачу считаем стационарной с зависимостью всех величин, вхо дящих в уравнения Максвелла, от времени в форме е -гго^ . Сис тема единиц - СИ. Если допустить симметрию вращения относительно 0 = 0 j б )б г , j ^ для объемных плотностей элек трического и магнитного токов источника [ і ] , то благодаря введен ной симметрии уравнения Максвелла r o t , r o t K ^ - i k t ^ E + z 0J i e ) , ( 1 . 1 ) где ZQ= І Ы * o ' - характеристический импеданс вакуума , ]< - вол новое число в вакууме , Я = ZQH , Н - напряженность магнит ного поля, £ 7ТЪ - относительная комплексная диэлектрическая проницаемость среды, распадаются на две независимые системы уравнений для так называемых ТМ ( Е ѵ , E q , Нр ^О) иТЕ( Нд , Ну, 0 )-полей. Эти поля часто еще называют вертикально и горизонтально поляризованными - в соответствии с положением вектора Ж относительно плоскости распространения = C O n s t. Каждую группу компонент оказывается возможным выразить через один из двух потенциалов U и V * ; по _ J_ dU X 9Q » £ =____ -____ Г x 2 e l s i n В Ее " ~ 1 (stn 9 ae)’ я ЭхЭѲ ( 1 . 2 ) X дѲ ’ п в __ t д Л г ~ x z sinQ дѲ _ і Ясс<?0 ’ ; 1 .з) где X = ~kr . Уравнения для потенциалов получаются из уравнений (1.1): * С точностью до размерного множителя ^ (волновое число) эти функции есть потенциалы Дебая [ і ] . 9