Барсуков, В. М. Потенциал заряженного тела в холодной плазме : с приложением переписки с журналом «Физика плазмы» / В. М. Барсуков, Ю. П. Мальцев ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ-88-03-63. - Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1988.

5. УЧЕТ МАГНИТНОГО ПОЛЯ. Точный расчет нестационарных процес сов в магнитном поле очень сложен, поэтому мы ограничимся исследо ванием случая, когда плазменные колебания уже затухли, т.е. через время » 2/s ~ 2 мс после начала янжекции. алесто уравнений (I) я (16) вссдатьsyемся уравнением движения в гиде е v ip - ^ !5 ] - и» S v - О ? (19) где В - магнитное поле. Уравнение (2) в линейном приближении пра вимает тгд d l v V - О- (20) Из выражений (19) и (20) получаем уравнение для потенциала вне сферы эг -2хг 'д2 г 1718 'X х = ‘i + u •г Лг 7 ~ е ^/кмс - электронная гирочастота, ось г направлена вдаль В . Замена переменней г- * г сводят уравнение (21) к уравнения Лапласа. При атом сфера превращается в аяяипсоид вращений. Поверх ность эллипсоида эквипотенциальна. Вне эллипсоиде потенциал описы вается выражением (3.178) работы /7 / Я ip - — azt si* » (22) yj(r~aj~ + 2г/эе2 +*,y(ti-a)1+ I 2/ * 1 где г = . Из условия y-tcnU при " l -bit-Rg получаем а г - R.г ( \ - —— ^ • ~ кв V дг2-у (23) Величину ^ m o s h o найти, яриразняв ток ^рез лвбуп зажнуту» по верхность, окрузавдую источник, току инжекции. В качестве поверх ности удобно выбрать две плоскости, расположенные поперек В на большом ( [^j >} '£ а ) расстоянии от сферы. В результате под/чаем 8