Бардеев, И. Н. Лучевые траектории высокочастотных свистовых волн в верхней высокоширотной ионосфере / И. Н. Бардеев, С. А. Румянцев ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ-89-02-66. - Апатиты : КНЦ АН СССР, 1989.

Показатель преломления ВСВ описывается Е ветвью. Вблизи плазмен ного резонанса п.-*еодля 8 моды, кроме распространения под углом cL = 0. Для углов о£ / 0 при Vss I существует область непрозрачности. Зависимость М (2.) для ВСВ показывает, что при малых значениях угла o i ниже уровня плазменного резонанса распространение носит квазипродоль- ный характер, но вблизи гр оно усложняется. В более плотной модели ионосферы, для которой 4 < f , распрост- С р ранение происходит до области циклотронного резонанса, расположенно го в этом случае ниже плазменного. 3. Распространение ВСВ в работе исследовано в нулевом приближе нии метода геометрической оптики. Определялись лучевые траектории уз кого пучка волн, испущенных с уровня г ц= Ю О км, что моделирует про никновение ВСВ через "радиоокно", до высоты Z $ 1000 км для трех про филей электронной концентрации П . 2), показанных на рис. 2. Профи ли I [4 ] и 2 [б] соответствуют условиям авроральной зоны в спокойных и умеренно возмущенных условиях, профиль 3 [б] может представлять ра спределение П. (Е) на широтах плазмосферы. Дня распределений I, 2 на рис. 2 частоты f на высотах 360 и 550 км соответственно, в согла сии со средними характеристиками распределения собственных частот плазмы в верхней ионосфере авроральной зоны [7J . Для профиля 3 ^ в интервале высот 100-1000 км. Отметим, что показатель преломления К , показанный на рис. I, найден для распределения П (2 ), совпа- © дающего с профилем 2 на высотах до 1000 км. Лучевые траектории находятся решением уравнения луча совместно с уравнением эйконала [з, 8] . Уравнение луча описывает движение уз кого (дК«К) пакета плоских волн с групповой скоростью V. , а урав нение эйконала - рефракцию, т.е. изменение волнового вектора К . В случае плоскослоистой ионосферы уравнение эйконала сводится к закону Снелла и система уравнений для распространения в плоскости геомаг нитного меридиана принимает вид d x / d z - V ^ / V r i = ( t o y +7> co s4 /)(u tfv-bS inv) = F ( * ) , ^ n. S in 0 - М ц £i*Gu . Здесь X , Z - горизонтальная и вертикальная координаты луча; V , Vr2 - соответствующие составляющие V. ; у , в - углы, образуе мые вертикалью с силовой линией геомагнитного поля В и вектором К, причем & - У + об ; индексом и. помечены значения величин в точке старта волны, 4