Автоматизация геофизических исследований.

преобразованиевпространствеволновыхчисел по соотноше­ нию(8). Наличиевертикальногомагнитногополя существенно уменьшает объемвычисленийпринахождениипреобразования (8). В атом слу­ чаедостаточнознатьносуществурешениевволноводном представ­ лениитольковзависимостиотмодуляволновоговектора |Кfc\ азимутальнаячастьвыполняетсяаналитически. После вычисления азимутальнойчастиостаетсячисленновычислить радиальную часть ввидеинтеграловтипа о о jexp(-k^p20/4) 'eo((kt,z)dn(kt|3)ktdkt , (26) О где Jn(ktp) - функцииБесселя, - решениядляединичныхто­ ков(25). Причисленномвычисленииинтегралов(26) необходимоучиты­ ватьследующиеособенности. Во-первых, функции ,z) необхо­ диморассчитыватьстакимшагомAkt, чтобыотточкикточкеони менялисьплавно; изэтихсоображенийбылвыбраншаг Д кѣ = 0.003 км-1. Во-вторых, особенностьинтегралов(26) состоитвна­ личиибыстроосциллирующихфункций Jn(ktj3) придостаточноболь­ ших _р. ТаккакнулифункцийБесселярасполагаютсяпримерноче­ рез % , тонеобходимо, чтобыотшагакшагуаргумент этой функ­ циименялся,покрайнеймере,неболеечемна ’К /2 . Отсюда следу­ ет, чтокорректныйрасчет(26) возможендлярасстояний, удовлет­ воряющихсоотношению A k tp £ % /2; р £ ТС/ 2 й к х й 5 0 0 К М , Г t (27) Заметим, чтовышеперечисленныеособенности в сущности связаны с численнымнахождениемФурье-преобразованияиотражаюттакиеего фундаментальныесвойствакакнайквистовачастота и частотноераз­ решение . Прирасчете(26) учитывалось, чтопри kt> k0 функции а^(ц.,о) оченьбыстропадают. Поэтомувкачествеверхнегопределабрались такиеК ѵ вышекоторыхвеличина|Bt(kt,o)j падалана8-10 по­ рядков. Нарисунке5 показанавариацияспектраизлучениявближней зоне(нарасстоянии100 км) дляразличныххарактерныхразмеров R 0 ионосферныхисточников. Приводятсярезультатырасчетов для упоминавшейсявыше"средней" моделиионосферы. Изрисункаотчет- 79