Автоматизация геофизических исследований.

Поведениеполявионосфереможноописатьвтерминахсопро­ тивленияизлучения. Вокрестностирезонансов, амплитудаволны, отраженнойснизу, оказываетсясравнимойсамплитудойисточника. Натехчастотах, гдефазаотраженнойволнызапаздываетотноси­ тельноисточникана180°, сопротивлениеизлучениярезкопадает, падаетиполевионосфере. Поляризационныехарактеристикипока­ зывают, чтовокрестностяхрезонансовобыкновеннаямодаэффек­ тивнопроникаетвионосферу, полевволноводеЗемля-ионосфера оказываетсяобедненнымэтоймодой. Приэтом, каквидноизрис.2, 3,4> относительноесодержаниенеобыкновенноймоды(£ ^ 0 ) , воз­ растает. Вдействительностиионосферныеисточникиимеютконечныераз­ меры. Еслирассматриваютсяисточникиестественногопроисхождения, тозаихразмерыможнопринятьразмерыпульсирующихпятенполяр­ ныхсияний. Впоследниегодывактивныхэкспериментахсоздаются источникиискусственногоионосферногоизлучения. Впроведенных теоретическихиэкспериментальныхработах/7/ быливыясненыпро­ исхождениеисвойстватакихисточников. Поддействиеммощного радиоизлученияпроисходитнагревэлектронногогаза, приводящий кизменениюпроводимостиионосфернойплазмы. Врезультатевозни­ каеттоковаясистема, характеристикикоторойопределяютсяпого­ ризонталидиаграммойнаправленностигреющейантенны, повертика­ ли- особенностямипрохождениямощнойрадиоволнынакачкичерез ионосферу. Будемописыватьраспределениеионосферноготокадлятаких источниковсоотношением где f>0 - характерныйпоперечныйразмеристочника. Вактивных экспериментахможнопринять, что f>0mZ0 tg ^ , где ^ - полуши­ ринанаправленностигреющейантенны, z 0 - высотамаксимумане­ линейноготока. Решениеэтойзадачисостоитизанализаисинтеза. Дляанали­ запредставляемисточник(24) ввидеразложенияпоплоскимволнам иопределяемамплитудуотдельныхволн, численнорешаярассмотрен­ нуюкраевуюзадачу. Вовторойчасти(синтез) длянахожденияиско­ мыхзависимостейполейоткоординатвычисляемдвумерноеФурье- ■J(p,z) - 7(z0)exp(-p2/ ^ ) &(z-zQ), (24) 78