Автоматизация геофизических исследований.

РассматриваемыйисточникдолженвозбуждатьлишьоднуФурье- компонентурешенияс = 0 , таккак +О+00 1(kt. O - I J I 0S(z-z0 )eiktP i f . T 0b(*-*0) M J t), (23) — (SO— oO ипоэтомувторойэтапрешениязадачи- синтез- делатьненадо. Г п и н &Сс■^уно-однородтс/ РисЛ. Эффективность численныхметодовинтегри­ рованияволновогоуравне­ ния. Нарисунках2,3,4 показанырезультатырасчетовэлектромаг­ нитныхполейдлятрехмоделейавроральнойионосферы. Показанопо­ ведение| b J 2 наповерхностиЗемли(сплошнымилиниями) ивионо­ сференавысоте100 км(пунктир), атакжеполяризациянаЗемле (верхняячастьрисунков) взависимостиотчастотыдляисточников рассматриваемоговида, расположенныхнавысоте70 км. Концентра­ цияэлектроновичастотастолкновенийвэтихмоделяхзадавалась зависимостью(22), где н0= I.34-I06 см - концентрацияэле­ ктроновнавысоте * = 100 км. Масштабизмененияэлектроннойкон­ центрациисвысотойНN выбиралсяпоэкспериментальнымданным /7/. Этотпараметрхарактеризуетразличныесостоянияавроральной ионосферы. Так, = 5 км(рис.2) описываетусловия, возникающие привторжениижесткихчастиц, когдачастицы, ионизирующиеионо­ сферу, проникаютнабольшуюглубину. Такиеусловиявозникаютв явленияхтипаППШ, привысыпанияхэнергичныхэлектронов. Противо­ положныеусловия, возникающиепривысыпанияхнизкоэнергичныхэле­ ктронов, характеризуются = 2.0 км(рис.4). "Средние" условия описываютсямасштабом = 3.5 км. Этитримодели, характеризую­ щиеразличныесостоянияавроральнойионосферы,былиназваны"изо­ тропной" (Нн= 5 км), "средней" (Н^ = 3.5 км) и"гиротропной" (H jj = 2 км). ПоведениеполянаЗемлехарактеризуетсяотчетливымирезонан­ самиволноводаЗемля-ионосфера. ДобротностьволноводаЗемля-ионо­ сфераопределяетсядвумяфакторами- "высвечиванием" волнвверх­ нююионосферуипотерямиэнергиивстолкновениях. Частотырезо­ нансовотражаютэффективнуювысотуволноводаЗемля-ионосфераи повышаютсяприуменьшенииэтойвысоты.