Автоматизация геофизических исследований.

получимуравненияполядлянезависимыхпоперечныхкомпонент: - Ъг *ѣ [ i s j g j W f t )+ i f e 3z] B*« -ik0(z0 x £tEt)- vH _ _1_ v (I x l Л + ЛЕ ^ к 4 ik t o t ' J с о ui (7 ) где ko«uyo, 'Et-{Ex, e "| - поперечные компоненты поля, Ct - поперечнаячастьтензора £ (2) *1 і £2 - і £ 2 Решение системы уравнении (7) в указанной геометрии удается построитьлишьввидепреобразованияФурье. Физическиэтоэквива­ лентнопространственномуволноводномупредставлениюэлектромаг­ нитногополя/2/. Вгеометрияхсвыделеннымнаправлениемрассмат­ риваютсяволнытипа exp(-icot+ikzz+ikTj3). Этоплоскиеволнычастоты to сдействительнымипоперечными(от­ носительноосии) волновымичисламиK t, ~р - цилиндрическоерас­ стояниеотосиа. Электромагнитноеполевволноводахсограни­ ченнымпоперечнымсечениемпредставляетсяввидеразложенияпо собственнымволнамволновода. Дляэтихволнсуществуетдискрет­ ныйспектрсобственныхзначенийK th исоответствующихимволн, числокоторыхнеограничено. Сростомсеченияволновода(вгори­ зонтальномнаправлении) расстояниемеждусоседнимисобственными значениямиуменьшается. Впредельномслучаенеограниченногопо­ перечногосеченияспектрсобственныхзначенийстановитсянепре­ рывным, приэтомпредставлениеполяввидерядапонормальным собственнымволнампринимаетвидинтегралаФурье. Поперечный спектрволновыхчисел- 00 < K t < разделяетсянадвеоб­ ласти. Частьспектра, удовлетворяющаяусловию |к*| ^ Ко, соот­ ветствуетраспространяющимся(однородным) волнам. Они, какпра­ вило, формируютполеизлучениявдальнейзоне. Остальнаячасть | K t| > К0 соответствуетзатухающим(неоднородным) волнам, экспо­ ненциальноубывающимприудаленииисточниковвозбуждения. Притакомпредставлениирешениеволновогоуравнения(7) осу­ ществляетсявдваэтапа: 68