Арыков, А А. Токовые системы геомагнитной бури : монография / А. А. Арыков ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты, 1999. - 74 с. : ил.; 26 см.

H ( t ) =H , +1.5 x 1O'9VB zt (l - e ~ ) , 0 < t < t„ H ( t ) =H , + 1 . 5 x lO - 9VB zt ( l - e %)e" T , i>tj. (4.73) Индекс Dst выше (2.6) мы определили как Dst=H-Hq, (4.74) где Hq- магнитное поле спокойных токов. В нашем случае Hq=Hi. Вариация Dst показана на рис.4.3д. Согласно нашей теории, главная фаза бури начинается в момент поворота В2-компоненты межпланетного магнитного поля к югу, восстановительная фаза начинается после изменения ориентации Bz на обратную. Согласно (4.73), для прямоугольного импульса VBZ депрессия магнитного поля на Земле максимальна в момент времени t=tj. При этом величина Dst-вариации имеет минимум, величина которого равна: Рисунок 4.3 отражает качественные изменения величин. Сделаем количественную оценку. Пусть т=7.7 ч (Burton et al., 1975]), tj=10 ч, Bz= -20 нТл и V= 500 км/с. Тогда Dstini„~ -300 нТл. Таким образом, даже если кольцевой ток принять за ноль, то токи поперек хвоста создают значительный эффект магнитной депрессии на Земле, а также сдвиг аврорального овала в сторону экватора. Я.И.Фельдштейн (Feldstein, 1992) для моделирования Dst-вариации во время нескольких бурь, наблюдавшихся экспериментально, использовал уравнение, похожее на (4.71). Но по его модели нельзя получить вариации экваториальной границы аврорального овала во время бури, поскольку кольцевой ток предполагался единственным источником Dst. Dstmin = 1 . 5 х 1 0 “9VBzx ( l - e ' ) . (4.75) 63