Арыков, А А. Токовые системы геомагнитной бури : монография / А. А. Арыков ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты, 1999. - 74 с. : ил.; 26 см.

до значения (F„„)2 =(F„„), + tf (U 2 - U , ) ( l - e (4.67) а затем экспоненциально спадает до первоначальной величины (Fout)i (рис.4.3в). В соответствии с формулой (2.12) одновременно с увеличением высокоширотного магнитного потока Fout растет коширота экваториальной границы аврорального овала Ѳ или, что то же самое, уменьшается широта экваториальной границы аврорального овала: Изменение (уменьшение) широты экваториальной границы аврорального овала, связанное с поворотом В2-компоненты межпланетного магнитного поля к югу, показано на рис.4.3 г. Для изучения вариации Dst во время поворота Bz к югу воспользуемся уравнением (4.49). Комбинируя его с (3.22) и учитывая (4.50), получим: Пренебрегая в (4.69) для больших возмущений во время бури эффектом кольцевого тока, полагая k= l, S=0.93-1016 м2 (соответствует радиусу Решение уравнения (4.71) для прямоугольного импульса VBZаналогично решению (4.66) и может быть записано в виде: Fout=27lR £ В е 8ІП2Ѳ, (4.68) (4.69) где т = I I . 2 к (4.70) экваториального сечения зоны стабильного захвата частиц R=5.4108 м ~ 8.5RE) и учитывая для U выражение (4.52), вместо (4.69) Можно записать: dH Н + — = 1 .5x lO “9VB z + Н (4.71) dt т т (4.72) H(t)=H,, t<0, 62