Арыков, А А. Токовые системы геомагнитной бури : монография / А. А. Арыков ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты, 1999. - 74 с. : ил.; 26 см.

dH dt dHrc к dF„, dt S dt (4.45) где безразмерный фактор к = ■ Sy87ipsw + F 0, (4.46) может изменять свою величину в пределах от 0.5 до 1.5. Поведение во времени эффекта кольцевого тока можно описать релаксационным уравнением, подобным (4.38) (Feldstein, 1992): dHn dt = Qrc - H (4.47) где Qre - функция инжекции для кольцевого тока. Теория для этой функции пока еще не развита. Магнитный поток Fout формируется в основном силовыми линиями, приходящими на ночную сторону. Этот поток существует даже в спокойных условиях. После поворота В2-компоненты ММП к югу этот поток увеличивается благодаря пересоединению силовых линий магнитосферного магнитного поля с силовыми линиями солнечного ветра и переносу геомагнитных силовых линий с дневной стороны магнитосферы в хвост [Dungey, 1961]. Изменение потока при этом может быть описано уравнением: dF0u, = и [F0U, - ( F 0«,)o] dt Тр (4.48) где U - скорость набегания силовых линий ММП на экваториальную часть магнитопаузы с дневной стороны, равная разности потенциалов между утренней и вечерней сторонами магнитопаузы; (Fout)o - невозмущенный магнитный поток в хвосте; TF- характерное время релаксации потока. Подставляя (4.47) и (4.48) в (4.44), окончательно получим: dH Н [F ,- (F „ .)„ 1 dt тгс SxF (4.49) где Q = Q rc + Q TC = Q rc - k u (4.50) полная функция инжекции для электрических токов, отвечающих за депрессию геомагнитного поля во время бури. 53