Арыков, А А. Токовые системы геомагнитной бури : монография / А. А. Арыков ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты, 1999. - 74 с. : ил.; 26 см.

параметров. Для этого подставим (3.22) и (2.4) в формулу (4.29). После преобразований с учетом можно получить I'm(^ГшBm+ Fout ) = Зтс(мЕ + М гс) или V š(sV 8 я р „ + F _ )= 3*И (МЕ + М J , (4.40) где M e =B e R е (4.41) дипольный момент магнитного поля Земли, М ГС 2 (4.42) дипольный момент магнитного поля кольцевого тока в модели (4.2), (4.3). 4.3.2. Вычисления Обычно во время бури в правой части (3.22) увеличиваются все три фактора. Увеличение солнечноветрового давления дает, согласно (3.22), положительное возмущение, т.е. компрессию геомагнитного поля. Усиление как кольцевого тока, так и магнитного потока, связанного с токами поперек магнитосферного хвоста, ведет к отрицательному возмущению, т.е. к депрессии геомагнитного поля. Во время бури нарастание депрессии происходит благодаря взаимодействию магнитосферного магнитного поля с В2-компонентой ММП. Так как не найдено прямой связи вариаций р и Bz, то ограничимся случаем, когда величина р сохраняется постоянной. Полагая в (3.22) p=const, после дифференцирования получим: В соответствии с (4.40) зависимость S от Мгс достаточно слабая. Пренебрегая зависимостью S от Мге, из (4.40) находим: dH dH rc 1 dF0Ut | Fou, dS dt d t 2S d t 2S2 dt (4.43) F dS F dF (4.44) Подставляя (4.44) в (4.43), получим: 52