Арыков, А А. Токовые системы геомагнитной бури : монография / А. А. Арыков ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты, 1999. - 74 с. : ил.; 26 см.

шапке. Полагая 1=0.8 МА, из (3) получаем, что наблюдаемая величина расстояния до подсолнечной точки требует, чтобы фактор а=0.6. Рассмотренные выше эксперименты дают несколько различающиеся значения параметра а . Вероятно, величина а зависит от интенсивности бури и может возрастать с ростом Dst, если токовая система хвоста смещается к Земле (Alexeev et al., 1997). Отметим, что во время интенсивных бурь решение уравнения (4.22) практически не зависит от давления солнечного ветра. В самом деле, если выполняются неравенства Второе неравенство в (4.24) типично. Что касается первого, то оно не вполне типично, так как много бурь происходит на фоне увеличенного давления солнечного ветра. 4.2.3. Сравнительный анализ влияния кольцевого тока и токов хвоста на эрозию дневноймагнитосферы для моделираспределенного кольцевого тока В качестве модели кольцевого тока выберем модель распределенного в пространстве кольцевого тока, примененную нами в §4.1, т.е. намагниченный шар радиуса ггс с постоянным магнитным полем B zc0 внутри него. Вне шара магнитное поле спадает с расстоянием по дипольному закону. Магнитный эффект такого шара В ^ (г) можно представить в виде (4.2), (4.3) (рис.4.1). Уравнение баланса давления на магнитопаузе в подсолнечной точке (4.20) для выбранной модели кольцевого тока можно тогда записать в виде: oclDstl » 47р І/2 » 5 0 / / r m, (4.24) / 1+ М КС/М Ё alDstl чІ/З то rm* 42 (4.25) V (4.26) где <; = (rrc/ r j ' \ Учитывая, что в (4.26) t)dip ^ -7Г» _ 1 J (4.27) где B e - дипольное магнитное поле на экваторе Земли, г L ra = —2— расстояние до застойной точки на магнитопаузе, выраженное в R e земных радиусах, 47