Арыков, А А. Токовые системы геомагнитной бури : монография / А. А. Арыков ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты, 1999. - 74 с. : ил.; 26 см.

4. ГЕОФИЗИЧЕСКИЕ СЛЕДСТВИЯ НОВОЙ ТЕОРИИ Изложенная в предыдущих разделах новая теория геомагнитной бури позволяет дать не только качественное, но и количественное объяснение практически всех событий, наблюдаемых экспериментально во время бурь. В этом разделе рассмотрим те геофизические явления, которые не находят объяснения в рамках теории бури Чепмена - Ферраро. Сюда относятся сдвиг экваториальной границы овала в сторону экватора, смещение дневной магнитопаузы по направлению к Земле (эрозия дневной магнитосферы) и связь Dst вариации с Bz компонентой ММП. 4.1. Связь широты аврорального овала с Dst 4.1.1. Постановка задачи и модель Высокоширотный магнитный поток Fout мы определили выше как поток магнитных силовых линий за пределами сепаратрисы В=В1П (рис.3.16). Сепаратриса В=Вт проектируется в ионосферу примерно на экваториальную границу овала сияний (Feldstein, Starkov, 1970; Sergeev et al., 1983; Kirkwood, Eliasson, 1990). Следовательно, вычисляя Fout, можно определять местоположение экваториальной границы овала сияний. Согласно (2.7) величину высокоширотного магнитного потока Fou, можно представить в виде: 2 я « 2ігГт F „ = F * - ( F „ - e ) = J j B ? r d r d < p - J f l B f + B ” (r)]rdrd<p, ( 4 . 1 ) O r. 0 0 Для вычисления второго интеграла в правой части (4.1) необходимо задать зависимость магнитного поля кольцевого тока от геоцентрического расстояния ( г ) . Внутреннюю часть магнитосферы будем считать аксиально­ симметричной. В качестве модели кольцевого тока выберем намагниченный шар радиусом гге с постоянным магнитным полем В!,с0 внутри него. Снаружи магнитное поле спадает с расстоянием по дипольному закону. Магнитный эффект такого шара Bzc(г) можно представить в виде (рис.4.1):