Арыков, А А. Токовые системы геомагнитной бури : монография / А. А. Арыков ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты, 1999. - 74 с. : ил.; 26 см.

где F10ta|- полный магнитный поток вне Земли; Fin, Fou, - магнитные потоки внутренней и внешней частей магнитосферы; где FjJ,0 - магнитный поток кольцевого тока во внутренней магнитосфере. Полный магнитный поток кольцевого тока равен нулю: Параметр ѵ показывает степень отличия магнитного поля кольцевого тока от дипольного на больших удалениях. Его величина может быть рассчитана по формуле: Если поле кольцевого тока за пределами магнитопаузы (r>rm) ведет себя, как дипольное, то для него справедливо соотношение: аналогичное (3.21). Согласно (3.24), в этом случае параметр ѵ = 0 . 3.3.3. Обсуждение Сделаем оценку параметра недипольности для модели кольцевого тока, используемой Н.А.Цыганенко (Tsyganenko, 1987) в его модели Тс87. Эта модель дает следующее выражение для магнитного поля кольцевого тока в экваториальной плоскости: И* , F^f - потоки дипольного магнитного поля в тех же границах (r<rmи r>rm, соответственно). Магнитный поток во внутренней части магнитосферы (3.19) (3.20) Интегрируя, нетрудно получить соотношение между F ^ и B^'J’ : (3.21) Комбинируя теперь (3.18), (3.14), (3.15) и (3.19) - (3.21), получим: (3.22) (3.23) (3.24) (3.25) 35