Арыков, А А. Токовые системы геомагнитной бури : монография / А. А. Арыков ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты, 1999. - 74 с. : ил.; 26 см.

(3.10) где р ± = J(m jv^fj + m ev 2ef e)dvxd v ydv z - поперечное давление плазмы (в случае < ѵ2 >=< ѵ2 > = \ \ / 2 ) . Из выражения (3.10) следует (3.4). Таким образом, условие баланса давлений (3.4) может быть получено из самых общих соображений. Подставляя теперь (3.3) в (2.9), получим: Во время бури среднее давление захваченной плазмы ргс растет. Тем не менее корень в правой части уравнения (3.11) всегда остается положительным, и, следовательно, депрессия, магнитного поля в данной модели обусловлена исключительно увеличением высокоширотного магнитного потока Fout. 3.3. Модель со сложным распределением плазмы кольцевого тока 3.3.1. Модель Используем модель магнитосферы, аналогичную модели в §2.1 (рис.3.1). Так же, как в §2.1, считаем магнитосферу аксиально-симметричной и состоящей из двух частей: внутренней и внешней. Внутренняя часть магнитосферы с площадью сечения в экваториальной плоскости, равной отделена в экваториальной плоскости от внешней части магнитосферы сепаратрисой: где В,„ - величина магнитного поля вблизи магнитопаузы в подсолнечной точке, зависящая от давления плазмы в точке застоя psw. Внутренняя часть магнитосферы заполнена плазмой кольцевого тока с произвольным законом изменения плотности по г. Вблизи границы внутренней магнитосферы магнитное поле можно представить в виде суммы: (3.11) (3.12) где rm- радиус внутренней магнитосферы в экваториальной плоскости: (3.13) в = В га = V 87tpsw = c o n s t, (3.14) 33