Арыков, А А. Токовые системы геомагнитной бури : монография / А. А. Арыков ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты, 1999. - 74 с. : ил.; 26 см.

Так как дипольная компонента обладает аксиальной симметрией, то а 0 и (30 можно представить в виде: а о = R Eg f (R E/ r)sin2 Ро = *ЕХ. (2.28) (2.29) Подставляя разложения эйлеровых потенциалов в (2.21) и (2.22), приравнивая члены одного порядка, после необходимых вычислений можно определить все ctj и Р і , или, в соответствии с формулой (2.27), потенциалы а и р . 2.3.3. Учет влияния внешних источников С увеличением расстояния вклад в магнитное поле недипольных компонент уменьшается быстрее, чем дипольная часть, поэтому для вычислений можно ограничиться двумя-тремя членами разложений. На расстоянии более 3R e начинает сказываться влияние дополнительных источников, искажающих дипольное поле. Учтем токи на магнитопаузе и в хвосте магнитосферы, добавляя в (2.25) слагаемые, растущие с удалением от Земли: п~\ т=0 1 W+1 С(Ѳ)[*Г cos mX +h" sin n=1 /11=0 f \" r V * , J Pnm (0 )[g”' cos mX + h"' sin m x ] . (2.30) Ограничиваясь n=2, результат вычисления эйлеровых потенциалов можно записать в виде: а ^Е®Е R E/ r - - G ? ( — Е 2 1 R \2 ЕУ •sin20 + 2V3G2 V^-E J sin Ѳ sin3ѲI 7 = Л. - (Ѵз/7)з^Г— Re Ѵ Г \Ке ) 1 -------sin X , sinG cos^., (2.31) (2.32) где G ” =g'„n/g ? • С помощью формулы (2.24) вычислим вертикальную компоненту магнитного поля в экваториальной плоскости: Be В с = ^ - + G “f l - - G ° p O V 3 G ^ p c o s X -— ( g ^)2 p 5 cos 2X, (2.33) * о \ 1 49 29