Арыков, А А. Токовые системы геомагнитной бури : монография / А. А. Арыков ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты, 1999. - 74 с. : ил.; 26 см.

высокоширотного магнитного потока, а не его асимметрия. В нашей модели высокоширотный магнитный поток формируется силовыми линиями, которые находятся вне сепаратрисы В=Вт . Рассмотрим, как изменяется степень асимметрии Ar/rmo в условиях бури по сравнению со спокойными условиями. А.А.Остапенко и flp.(Ostapenko et al., 1995), основываясь на базе данных Фэрфилда и др. (Fairfield et al., 1994), получили следующую эмпирическую формулу для постоянной у: у=1.9°6 (2.2.2) Если в (2.22) динамическое давление солнечного ветра р выражать в нанапаскалях, то величина у имеет размерность нТл/Re. Для получения (2.22) было использовано более 2000 измерений геомагнитного поля вблизи экваториальной плоскости на расстоянии <10RE. Оказалось, что величина у практически не зависит от Dst и г-компоненты межпланетного поля. Полагая р=2 нПа, получим из (2.21) у=2.9 нТл/ RE. Если, кроме того, взять rmo=9 RE, то мы получим Дг/гто=0.2, как в работе Д.Стерна, И.И.Алексеева (Stem, Alexeev, 1988). Обычно во время бурь rmo уменьшается, и степень асимметрии Ar/rm0, согласно (2.18), также становится меньше. Например, когда rmo=6RE, по формуле (2.17) получаем Ar/rmo«0.02. Основываясь на полученных в этом разделе результатах, долготной асимметрией внутренней магнитосферы будем всюду пренебрегать. 2.3. Представление магнитного поля в сердцевине магнитосферы с помощью потенциалов Эйлера Чтобы спроектировать в магнитосферу овал сияний либо его фрагменты, необходимо иметь модель магнитосферы. Используемые для этих целей модели Мида (Mead, 1964) и Цыганенко (Tsyganenko, 1987, 1989) справедливы лишь для спокойных и слабовозмущенных условий. Создание моделей, корректно описывающих геомагнитное поле в условиях бури, является самостоятельной проблемой, далеко выходящей за рамки нашей работы. В условиях, когда численная модель магнитосферы, пригодная для условий бури, отсутствует, можно использовать модель дипольного магнитного поля, искажаемого внешними источниками. Описываемый ниже приближенный способ представления геомагнитного поля с помощью потенциалов Эйлера может быть полезен для тестирования численных моделей, которые когда-нибудь будут созданы специально для условий магнитной бури. 2.3.1. Выбор способа описания магнитного поля Как известно, задачи описания полей от заданных источников решаются с применением вектор-потенциала. В областях, свободных от источников, удобнее использовать скалярный потенциал. Именно скалярный потенциал чаще всего используется в теории геомагнитного поля. В этом случае магнитное поле В определяется по формуле: 27