Арыков, А А. Токовые системы геомагнитной бури : монография / А. А. Арыков ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты, 1999. - 74 с. : ил.; 26 см.

2.1.3. Расчет расстояния до магнитопаузы и широты экваториальной границы авроральной зоны Учтем в (2.8) зависимость величины S (площадь экваториального сечения внутренней части магнитосферы) от ряда параметров. Для этого подставим (2.3) в (2.4) и учтем (2.2) и (2.5). В результате получим: S = k RJ Вс Вт - 2 Н /3 2/3 (2 .10) С учетом (2.4) и (2.1) формулу (2.10) можно использовать для оценок расстояния до дневной магнитопаузы rm. Подставляя (2.10) в (2.8), получим выражение: / ^ Л2/3 F0Ut= ^ ( B m- H ) B t Bm- 2 Н /3 (2 .11 ) Известно, что внутри бесконечно проводящего намагниченного шара магнитное поле однородно и равно 2ВЕ, если снаружи на его экваторе величина магнитного поля равна ВЕ. Если считать Землю бесконечно проводящим намагниченным шаром, то высокоширотный магнитный поток можно, очевидно, представить в виде: = 2 n R p B R sin2 Ѳ , (2 . 12) где Ѳ - коширота проекции на ионосферу зоны стабильного захвата частиц (В=Вт). Формулы (2.11) и (2.12) можно использовать для оценок местоположения экваториальной границы авроральной зоны. Заметим, что в формулы (2.10) и (2.11) входят измеряемые в эксперименте величины, что позволяет сопоставлять результаты расчетов с результатами наблюдений. Вывод более точных формул и их обсуждение даны в гл.4. 2.2. Учет азимутальной асимметрии внутренней магнитосферы Будем считать возмущение Bext в экваториальной плоскости внутренней магнитосферы не постоянной величиной, а функцией координат вида Вех' =В 0 +ух, (2.13) где В0, у - константы, ось х направлена на Солнце; x=r cos <р; Г- геоцентрическое расстояние, ф отсчитывается от полудня (рис.2.2). Тогда уравнения (2.2), (2.7) и (2.13) дают: 24