Арыков, А А. Токовые системы геомагнитной бури : монография / А. А. Арыков ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты, 1999. - 74 с. : ил.; 26 см.

(2.4) Магнитное поле "внешних" источников, т.е. поле токов на магнитопаузе и токов магнитосферного хвоста (кольцевой ток пока не учитываем) Bext, в этом разделе будем считать постоянным всюду в экваториальном сечении внутренней магнитосферы. 2.1.2. Расчет возмущения на Земле Геомагнитное возмущение на Земле вблизи экватора можно определить по формуле: где фактор 3/2 учитывает индукционные токи в Земле (Земля считается идеальным проводником). Заметим, что где Hq - поле "спокойных" токов, величина которого составляет несколько нанатесл. Запишем уравнение сохранения магнитных потоков в виде: где Ftotai- полный магнитный поток вне Земли; Fin и Fout - магнитные потоки внутренней и внешней частей магнитосферы; FinP и Fotf - потоки дипольного магнитного поля в тех же границах (т.е. при r<rmи r>rm, соответственно). Согласно (2.9), в отсутствие кольцевого тока магнитное возмущение на Земле во время бури состоит из двух частей. Одна связана с давлением солнечного ветра и описывает компрессию геомагнитного поля, другая описывает депрессию, связанную с магнитным потоком, уходящим на ночную сторону. (2.5) Dst = Н - Н q ’ ( 2 . 6 ) F = F. + F = Fdip + Fdip 1 total 1 in out in out > (2.7) Учитывая, что F0d‘p = 2 B dip(rm)S, Fin - F dip = B extS и подставляя (2.2) и (2.5) в (2.7), получим для геомагнитного возмущения на Земле формулу: H = Bm- F out/2 S . ( 2 . 8 ) Учитывая (2.1), формулу (2.8) можно переписать в виде: (2.9) 23