Ферсман, А. Е. Избранные труды / А. Е. Ферсман ; Акад. наук СССР ; [отв. ред. Д. П. Сердюченко]. - Москва : Изд-во Академии наук СССР, 1960. - Т. 6. - 742 с., [1] л. ил. : ил., карты.

Г л а в а т р е т ь я ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ СХЕМА ФОГТА — НИГГЛИ В основе физико-химического процесса застывания гранитного остатка и пегматита лежит схема, экспериментально и теоретически проработан ная П. Ниггли (Niggli, 1920) и И. Фогтом (Vogt, 1926). Согласно их ра ботам, наметим схему охлаждающихся систем в следующем виде. Если совместно охлаждается система из двух веществ — А и В, то можно различить два случая: 1. Критические температуры А и В близки друг к другу. Дана система А и В состава х при изменчивой температуре ( t ) и определенном давле нии ( Р ) (фиг. 2). Давление перпендикулярно к плоскости чертежа; М а и Мв — точки плавления чистых веществ (при данном давлении), соот ветственно СА и Св — их критические точки. Точка т расплава опреде ляет выделение твердого компонента В и намечает точку п газовой фазы системы, сопряженную с первой. При охлаждении кристаллизация В идет по линии М в — Е. Точка Е — эвтектическая точка, отвечающая одновременной кристаллизации обоих веществ А и В состава х х. Этой точке соответствует точка F состава х2 газовой смеси. Такая упрощенная система имеет мало применения к пегматитовым процессам. 2. Критические температуры А и В (например, Н20 и силикат K2Al2Si60 i 6) весьма различны, поэтому кривая, соединяющая критические точки, пересекает кривые газовой фазы (фиг. 2, справа). Наметим состав нашей смеси х; к труднолетучему компоненту В при бавлено лишь небольшое количество летучего вещества А. При пониже нии температуры этот состав расплава в точке т достигает границы между огненно-жидким расплавом и кристаллическим состоянием: от точки т компонент В будет переходить в осадок, причем каждому данному мо менту перемещения по кривой т —>■ Q будет отвечать состав газовой фазы (п), преимущественно богатой А. Таким образом, в точке п, например, сосуществуют расплав состава т, твердый продукт (например, микро клин) и газовая фаза п. При дальнейшем охлаждении обе сопряженные точки т и п будут опу скаться по кривым, на которых они лежат, и сойдутся в некоторый момент в точке Q: в этой точке состав расплава и газовой фазы окажется тожде ственным. Точка Q есть верхняя критическая точка расплава. Ниже этой точки, в области между Q и Р, газовая и жидкая фазы тождественны, и получается жидко-газовая, или флюидная фаза. По мере охлаждения или падения давления из флюидного раствора выпадает кристаллическое вещество, причем давление газовой фазы сильно воз растает. В этом интервале одновременно могут сосуществовать только две фазы: кристаллическая и флюидная. При дальнейшем охлаждении раствор доходит до точки Р — нижней критической точки, ниже которой вновь сосуществуют три фазы: газо 3 А. Е. Ферсман, т. VI