Ферсман, А. Е. Избранные труды / А. Е. Ферсман ; Акад. наук СССР ; [отв. ред. Д. И. Щербаков]. - Москва : Изд-во Академии наук СССР, 1959. - Т. 5. - 858 с., [1] л. портр. : ил.

ПЕ РИ О ДИ Ч Е С К ИЙ ЗАКОН М Е Н Д Е Л Е Е В А В ГЕОХИМИИ 475 зическое и геохимическое значение; мы вернемся к нему в дальнейшем, но сейчас мы должны отметить, что сходство этих двух выражений — Ка- пустинского и Фридриха — является не просто внешним, а связано с тем, что твердость есть не что иное, как выражение свободной поверхностной энергии кристаллической ре шетки и потому, несомнен но, должно быть очень близ ко связано с энергией решет ки в целом. Еще одно пеболыное заме чание. Энергия решетки,как мы видели, может рассмат риваться как количество теп лоты, выделяемое при пере мещении иона из бесконеч ности в кристаллическую пос тройку; поэтому для того, чтобы охарактеризовать ка кой-либо процесс величина ми энергии решетки, нужно, чтобы ион находился имен но в свободном состоя нии, т. е. нам необходимо иметь дело с диссоциированными системами. Как мы увидим в дальнейшем, это положение совершенно правильно и на ходит себе блестящее подтверждение в ряде геохимических задач. Энер гия решетки определяет ход кристаллизации из диссоциированных рас творов, но требует поправки на энергию диссоциации для тех веществ, которые в данной системе не паходятся в состоянии свободных ионов1. На конец, нам мало говорить только о количестве энергии, для нас в связи с общим требованием закона энтропии важен ее характер, ее работоспособ ность. Последняя в значительной степени определяется особенностями кристаллической структуры, ее симметрией, четностью элементов решетки и тем, что Ниггли называет «Krislallbauplan». Очевидно, что в конечное уравнение стойкости минералов должен войти член, связанный с этим понятием. В Е Л И Ч И Н А К Л А Р К О В Я кончил довольно длинное описательное введение, теперь можно перейти к анализу самих законов геохимии. Я уже говорил, что геохимия призвана решать две большие задачи — проблему общего количества элементов и проблему их распределения и перемещения. В сущности, оба эти вопроса принадлежат к самым кар динальным проблемам всего естествознания, ибо первая должна ответить на вопрос, почему одних элементов в о о б щ е больше, чем других, вто рая — почему одних элементов в данном месте больше, чем других, и каковы те области, в которых данный элемент встречается в больших количествах, и каковы те сочетания элементов, в которых он имеет склон ность накапливаться. Таким образом, оба вопроса диалектически сли ваются в один; в статической его части речь идет о количественном соот ношении элементов в определенной системе, в другой — динамической — проблема сводится к выяснению тех путей, по которым, путем миграции, Т а б л и ц а 1 Энергия решеток (в ккал) Валент ность катиона Формула Пример Пределы энергии I I I А Л П В зП A I 2 O 3 40 00— 2000 IV A iV B 'i 3 ТЮ г 3 4 0 0— 1700 IV A iV B U T iF 4 2800— 1400 I I I А ш в г 3 BF 3 1800— 800 II А П В П MgO 1100— 000 11 Д И В !» CaF 2 8 0 0— 400 I АШ Г NaCl 2 5 0— 100 1 Больше того, в случае, если I (энергия ионизации) больше U (энергии решетки), то нонной поотройкп совершенно не образуется.