Ферсман, А. Е. Избранные труды / А. Е. Ферсман ; Акад. наук СССР ; [отв. ред. Д. И. Щербаков]. - Москва : Изд-во Академии наук СССР, 1959. - Т. 5. - 858 с., [1] л. портр. : ил.

П Е РИ О ДИ Ч Е С К ИЙ ЗА К ОН М Е Н Д Е Л Е Е В А В ГЕОХИМИИ 471' В т о р о е с в о й с т в о , которое мы должны будем подвергнуть очень детальному анализу, связано с х а р а к т е р н ы м и т е р м а - м н каждого данного атома, с его с и м в о л о м н о м о д е л и Б о р а. Я не буду останавливаться па этом вопросе, обращу только вни мание па то, что, в сущности, строение атомов по системе Бора, с теми или иными поправками или дополнениями, вызываемыми новыми пред ставлениями волповой механики, является решающим для ряда задач геохимии. Мы знаем, что построение модели Бора связано с последова тельным присоединением новых электронных оболочек. Это прибавление может идтп несколькими путями: или повый электрон, соответственно увеличению номера, присоединяется к самой наружной орбите, и ли он начинает совсем новую орбиту, более отдаленную от центра, или, нако нец, начинает заполнять или дополпять одну из пропущенных или неза конченных впутренпих орбит. Эти трп возможных пути увеличения числа наружных электронов связаны с изменением свойств поппзации атомов, и нам совершенно ясно, что при систематическом заполнении уже существующей орбиты связь электронов делается сильной, отделение этих электронов делается более трудным, как мы говорим,— потенциал иопизации увеличивается (на пример, начиная с В — 8 ,3—11,2—14,5). Когда электрон выбирает себе второй путь и становится на более отдаленную орбиту, связь делается слабой, электрон отделяется значительно легче, потенциал ионизации па дает (например, Mg—Л1). Наконец, когда электрон выбирает третий путь и начинается заполнение пропущенной орбиты, то, правда, связь сначала делается сильной и электроны первых атомов отделить затруд нительно, но последующие, в общем, по потенциалу ионизации оказы ваются сходными с первым (например, в ряде Са—Sc—T i—V = 6 , l—6 ,7— 6,8—6,8). Таким образом, в зависимости от того пути, который выбирает новый электрон при увеличении заряда, мы получаем различные группы электронов, и так как это явление повторяется довольно закономерно по всем большим периодам, то в таблице Менделеева намечается, исходя из этих представлений, ряд границ, которые выделяют определенные поля или группы; как нетрудно догадаться, эти поля должны находиться в из вестном соотношении с теми полями химических элементов, о которых я говорил выше и которые характеризуются некоторой общностью химиче ских и геохимических свойств. Таким образом, всякий скачок в построении Менделеевской таблицы есть вместе с тем некоторая условная граница между геохимическими и химическими ассоциациями, и это положение, сформулированное мною в 1932 г., в сущности, и является основой моей современной теории. Следовательно, потенциал ионизации является для нас одним из важ нейших факторов, определяющих характер геохимических законов. Мы знаем, что, в общем, в каждом длинном периоде он повышается к бла городным газам, у которых достигает максимума; мы знаем исключитель но характерное различие в потенциале четных и нечетных элементов при отрыве от них первого электрона; мы знаем также, что потенциал ионизации мало изменяется при заполнении внутренних орбит х, и знаем его связь с общим строением атомов. Все эти понятия играют огромную роль в процессах геохимии, так как определяют степень и возможность ионизации отдельных элементов и величину затраты энергии при обра зовании самих понов. 1 Н априм ер, в семействе ж е л е за: 6,8— 6,76— 6,74 7,40 7,83 7,8 7,60.