Адров, Н. М. Трансформация водных масс системы Гольфстрима / Н. М. Адров ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Мурм. мор. биол. ин-т ; ред. Г. Г. Матишов. - Апатиты : КНЦ РАН, 1993.

Рио.4. Направления адвективного АВ и кон вективного АС переносов вод в системах цирку- , ляцки открытого океана на вертикальном разре- зе в плоскости L,H , где L - протяженность системы циркуляции, Н - глубина Н Океан служит источником тепла атмосферы не только потому, что аквато рия его намного превосходит территории материков, а еще потому, что он обла дает водной толщей, аккумулирующей огромное количество тепла, в которое пре вращаются солнечные лучи, проходящие сквозь атмосферу. Частицы вод океана имеют свойство уносить вглубь тепло низких широт и возвращать его на. поверх ность океана в более высоких широтах. Процесс вертикального перемещения частиц называется конвекцией. Рисунок 2 отражаэт лишь "видимую" адвектив ную и не отражает скрытую конвективную составляющую циркуляции. Изобразим эти две составляющие в вице векторов АВ и АС в координатах LH (ри с .4 ) , то есть в плоскости вертикального разреза. Допустим, что перец нами стоит задача количественной оценки адвекции и конвекции в системе циркуляции открытого океана. Мерой адвекции, как мы уже говорили ранее, может служить расстояние, пройденное частицей воды в гори зонтальном направлении АВ, тогда мерой конвекции мотет служить вертикаль ное расстояние АС. Зная о том, что во всех сиотемах циркуляции открытого океана температура воды уменьшается по мере движения вод из тропических ши рот в полярные и от поверхности в глубь океана, мы можем построить схему ра счета адвективных и конвективных составляющих Т,ь,Н-трансформации вод ус ловной системы циркуляции. Предположим, что температура воды в горизонталь ном и вертикальном направлениях уменьшается так же монотонно, как и меры расстояний. Тогда такими же мерами адвекции и конвекции мох’ут послужить и разности температур Т^-Тд и T q -Т д . Так же , как и в предыдущем примере с расчетом адвекции в плоских течениях системы Гольфстрима, назовем эти разно сти бюджетами температуры/затраченными на работу по адвективному перемеще нию частиц „Тд * ть - Т0 , и затраченными на теплопередачу океана в атмосферу, вызвавшими конвектив ное перемещение частиц аТк = ТН - т0 , где T q - начальная, а Ть и Тц - конечные величины температуры, которых до стигают частицы воды в результате адвекции и конвекции. Для наглядности изобразим схему расчэтов бюджетов температуры, горизон тального и вертикального расстояний на условной схеме системы циркуляции ABC, которая переносит воды на расстояние 1.0 тыо. км в 1000 -метровой водной тол ще, при этом температура водной массы меняется от 25 до 5° (р и с .5 ) . В таб лице 3 даны бюджеты температуры горизонтального и вертикального перемещения частиц для четырех случаев: I ) чистой адвекции АВ; 2) чистой конвекции АС; 3 ) адвективно-конвективного переноса с преобладанием адвекции, составляю щей 75 $ бюджета температуры a d ;"4 ) адвективно-конвективного переноса о пре обладанием конвекции a d ', составляющей 75$ бюджета температуры. Таким образом, если принять з а начало отсчета точку А и ограничить температуру водной массы изотермой 5 °, то в любой части потока мы можем on А Т М О С Ф Е Р А В А О К В А И 23