Адров, Н. М. Трансформация водных масс системы Гольфстрима / Н. М. Адров ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Мурм. мор. биол. ин-т ; ред. Г. Г. Матишов. - Апатиты : КНЦ РАН, 1993.

рологичѳокие измерения, в основном температуры воздуха и положения границы плавучего льда. Характеристиками доведения живых организмов в зависимости от изменчивости водных масс служат миграции косяков рыб по данным промысловых судов. Водные массы мы оцениваем величиной акватории, нанимаемой ею и верти кальной ее мощностью. Для этого и служат координаты.^., X » Н границ водных масс - рис.49. Раньше мы рассматривали несколько способов деления водных маос на теп лые -холодные, высокосоленые-опреснешшѳ и атлантические-неатлантические. При этом каждый раз определяли фронтальную зону, которая располагалась между фронтами одной и другой водной массы. Мы критически воспринимаем фронталь ные зоны, традиционно характеризуемые максимальными градиентами океанографи ческих характеристик только потому, что с помощью них очень трудно проверить степень применимости этих оценок границ раздела водных масс на натурном мате риале. Это, с нашей точки зрения, главный недостаток подхода к классификации водных масс. Другим недостатком,обсуждаемым нами в разделе 3 .1 главы 3 , явля ется противоречие между исходным допущением об оценках границ высокоградиент ными зонами океанографических характеристик и отсутствием в действительности непрерывных в пространстве и во времени таких зон. Исходя из классификации водных масс системы Гольфстрима, отражен ной в т абл .13 и на рис.4Ь, мы можем предложить еще один подход к оцен ке границ водных масс, которые рас считываются как точки пересечения линий Т ,S-трансформации (т а б л .15). Эти характеристики так же, как характеристики ядер водных масс, служат лишь для удобства анализа диаграмм или карт и не понадобятся в дальнейшем для проведения вычис лительных экспериментов. Тем не менее эти оценки полезны для каче ственных представлений водных масс, в основном для сравнения их между собой в самом грубом, первом прибли жении. 4 .4 . Расчет адвективных и конвективных составляющих Т ,S-трансформации водных масо На рис .48 представлен, образно говоря, статичный снимок "следа" тѳрмо- галинной трансформации водных масо системы Гольфстрима. Мы добились некото рого предельного и объективного упрощения, необходимого для формализации. Как мы знаем, движение частиц в системе циркуляции открытого океана проис ходит одноналравленно, так же однонаправленно происходит энергообмен между океаном и атмосферой. Существуют, хотя и условные, начало и конец потоков вод и тепла. Так же, как реки не могут течь вспять, системы циркуляции от крытого океана не могут нести тепло из полярных районов в тропические, а океан не может охлаждать атмосферу. Для того, чтобы придать динамичность этой схеме, воспользуемся нашими представлениями адвекции и конвекции из главы I , При этом в качестве глав ных векторов T ,s -трансформации будем использовать линейные зависимости между температурой и соленостью центральных вод умеренной и полярной климатических Таблица 15 Термогалинные параметры границ между водными массами Водные массы ТОО 3%о г ............ j ( I -р )-10 ТрГС-СбТрГС 19.58 36.64 26.50 СбТрГС-СбАрСх 10.89 35.39 27.11 СбТрСх-СбАрСх 10.78 36.40 27.14 СбТрСх-СбАрНГ 10.38 35.32 27.15 СбТрСх-СбАрБм 10.73 35.37 27.13 СбАрСх-АрИм 2.44 34.60 27.64 СбАрНГ-АрИм 0.20 34.92 28.04 107