Адров, Н. М. Природа энерговлагообмена водных и воздушных масс Баренцева моря / Н. М. Адров ; Федер. агентство по рыболовству, Федер. гос. бюджет. образоват. учреждение высш. проф. образования "Мурм. гос. техн. ун-т". - Мурманск : Изд-во МГТУ, 2012.

53 щении частиц, мы пока можем только догадываться. Для того чтобы найти формы неоднозначности изменения солености по вертикали, воспользуем ся постоянством вертикальной устойчивости вод, наблюдаемой в океане. Возьмем еще одну характеристику морской воды - плотность: р = р (Т£). Исходя из условий адвективно-конвективных перемещений частиц в вод ных массах, можно перенести ситуации, обсуждаемые в предшествующих главах, из пространства cp, X, Н в пространство Т,S, р и выделить 3 случая изменения термогалинных свойств частицы при двух неизменных условиях уменьшения температуры и увеличения или постоянства плотности воды. Линиями p=const обозначены изопикны, при этом р ] < Р 2 <Рз- Представим конвекцию и адвекцию частиц воды, изображенными в пространстве Т,S, р. При переходе из пространства срД, Н в пространство Т,S, р теряет смысл разделение адвекции и конвекции как горизонтальной и вертикальной составляющих циркуляции. Появляется иной смысл разде ления, состоящий в том, что оно проводится на основе различия вкладов двух способов передачи энергии, теплообмена и работы, в изменение тер могалинных свойств вод. т Изменения температуры, солености и плотности воды в условиях конвекции (а), изопикнической (Ь) и диапикнической (с) адвекции. На рисунке расход тепла частицы определяется разностью между ве личинами температуры, а расход массы - разностью между величинами солености в моменты времени t и tr Назовем эти разности бюджетами температуры и солености частицы воды: а Т = Т 2 - и a S = S 2 - S v Исходя из географических представлений о потоках вод, горизонталь ная протяженность которых пропорциональна вертикальной мощности их водной толщи, можно сказать, что по отдельности адвекция и конвек ция в системе циркуляции открытого океана не существуют. Аналогичный