Адров, Н. М. Геономия: наука о Земле : учебник / Н. М. Адров. – Мурманск : Издательство МГТУ, 2010. – 285 с.

Геострофические схемы расчёта динамического рельефа. Как только частица т начнет двигаться вдоль изобарической поверхности р 0, появляется сила Кориолиса, как известно, пропорциональная скорости движения и направленная под прямым углом к направлению движения частицы (вправо в северном полушарии и влево - в южном). Поворот вектора течения будет продолжаться до тех пор, пока он не станет перпендикулярен силе g sin Д то есть до того момента, когда отклоняющая сила вращения Земли не будет уравновешена составляющей силы тяжести g sing) и возникнет динамическое равновесие. Обратимся к нижнему рисунку, иллюстрирующему ту же картину составляющих сил, которая дана выше, только не в вертикальном разрезе, а в плане (вид сверху). На нём показано, каким образом поведёт себя частица при условии геострофического расклада сил, т. е. когда вектор g sin b должен быть уравновешен вектором кориолисовой силы, который должен быть направлен в противоположную сторону и по модулю (абсолютной величине) быть ему равным (вектор К). На нижнем рисунке для наглядности дано промежуточное положение вектора геострофического течения V в виде вектора R на некотором условном этапе формирования установившегося течения. Результат динамического равновесия выразим уравнением: g sin Р = К = 2<$V sin ср. Отсюда легко найти скорость: V= g sin ft 2соК sin ср. Из рисунка видно, что sin fi = H M ~ H N I L - Тогда V= 8 н м ~ S HN ! 2&Vsin cp 252